Tema nummer 4. Trefasekretser

4.1. Prinsipper for dannelse av flerfasede elektriske kretser

En trefasekrets er en kombinasjon av et trefaset EMF-system, en trefaselast og tilkoblingsledninger.

Et trefaset symmetrisk EMF-system forstås som et sett med tre sinusformede EMF-er med samme frekvens og amplitude, forskjøvet i fase med 120 °. Grafen over øyeblikkelige verdier og vektordiagrammet til EMF for en symmetrisk belastning er vist i fig. 4.1.a), b).

Trefasesystemet fikk mest praktisk bruk takket være følgende fordeler:

· overføring av energi over lange avstander med 3-fase strøm er den mest økonomiske;

elementene i systemet er de enkleste i produksjon, økonomiske og pålitelige i drift;

øyeblikkelig kraft ved samme belastning i fasene til generatoren er uendret.

b) overføringslinjer; En trefasegenerator består av en fast stator og en roterende rotor (fig. 4.2.). De faste viklingene er plassert i sporene til statoren, et magnetfelt roterer i det, skapt av en roterende rotor med en viklet spole, som strømmer gjennom vekselstrøm. Generatoren er synkron hvis vinkelhastigheten til rotoren er lik vinkelfrekvensen til den roterende magnetfelt stator. Et lite gap mellom statoren og rotoren gjør det mulig å oppnå en betydelig magnetisk fluks med en liten EMF av rotorviklingen.

Når en last er koblet til statorviklingen, leverer generatoren elektrisk energi til lasten.

4.2. Metoder for tilkobling av trefasekretser

Det er forskjellige ordninger for å koble generatorviklingene til lasten. Det er mulig å koble hver vikling av generatoren til lasten med to ledninger, noe som vil kreve seks ledninger. For å redde viklingene til en trefasegenerator og belastningen, er de koblet i henhold til "stjernestjerne" ("trekant") skjemaet. I dette tilfellet reduseres antallet tilkoblingsledninger fra generatoren til lasten fra seks til tre eller fire.

Når du kobler sammen "stjernen", kombineres endene av de tre viklingene til ett punkt (fig. 4.3.), Som kalles null (0). Begynnelsen av generatorviklingene, indikert med bokstavene A, B, C, er koblet til lasten.

Når du kobler generatorviklingene med en trekant (fig. 4.4.b), er slutten av den første viklingen koblet til begynnelsen av den andre, slutten av den andre - til begynnelsen av den tredje, slutten av den tredje - til begynnelsen av den første. Den geometriske summen av EMF i en lukket trekant er null. Derfor, hvis ingen last er koblet til ABC-terminalene, flyter ingen strøm gjennom generatorviklingene.

a) b)

Et symmetrisk trefaset EMF-system kan avbildes: 1) grafisk (fig. 4.1.); 2) vektordiagrammer (fig. 4.2.); 3) trigonometriske funksjoner

komplekse tall

For et trefaset symmetrisk system (fig. 4.1., 4.2.) er ligninger gyldige

De viktigste tilkoblingsmetodene er "stjerne - stjerne" med en nøytral ledning (fig. 4.5.), Eller uten en nøytral (nøytral) ledning N, og "trekant - trekant" (fig. 4.6.). Tilkoblinger er også mulig: "delta - stjerne" og "stjerne - delta".

Ledning som forbinder nullpunkter O generator og O/ belastning når den er koblet til en stjerne, kalles en nøytral eller nøytral ledning, og strømmen i den nøytrale ledningen kalles nullstrøm. Den positive retningen til nullstrøm er hentet fra O / til O.

Ledningene som forbinder punktene A, B, C til generatoren og lasten kalles lineære ledninger, og strømmene som strømmer gjennom dem kalles lineære I A, I B, I C. Den positive retningen for dem tas fra generatoren til lasten. Moduler av lineære strømmer angir jeg l.

Spenningen mellom lineære ledninger kalles lineær og er betegnet med to indekser, for eksempel, U AB(mellom punktene A og B). Lineær spenningsmodul angir U l.

Hver av de tre viklingene til generatoren kalles generatorens fase, hver av de tre belastningene kalles fasen til belastningen, og strømmene som strømmer gjennom dem er fasestrømmene til generatoren og belastningen jeg f; og spenning U f de kalles fase.

Forholdet mellom linje- og fasespenninger er som følger. Når generatoren er koblet til en stjerne, er linjespenningen U L = UAB modulo V er større enn fasespenningen til generatoren U f .

Ris. 3.7.

Dette følger av fig. 4.7., hvorpå U l er bunnen av en likebenet trekant med spisse vinkler på 30°. .

Linjestrøm jeg l når generatoren er forbundet med en stjerne, er den lik fasestrømmen til generatoren .

Når du kobler generatoren til en "trekant", som du kan se av fig. 4.6. linjespenning er lik fasespenningen til generatoren ,

og linjestrømmen jeg l ganger fasestrømmen .

Når du kobler lasten i en trekant, velges de positive retningene for strømmene med klokken. Den første indeksen tilsvarer punktet som strømmen flyter fra, den andre - til punktet den strømmer til. Lineære strømmer er ikke lik lastfasestrømmene og bestemmes gjennom dem i henhold til den første Kirchhoff-loven , , .

Fra vektordiagrammet (Fig. 4.7.) I følge cosinussetningen ,

like måte

Ris. 3.8.

, ,eller generell sak.

3.3. Beregning av trefasekretser når de er koblet til en stjerne

For å beregne strømmene, må kretsdiagrammet, verdien og typen motstand og spenningen til energikilden spesifiseres. Beregninger utføres vanligvis for komplekse verdier.

En symmetrisk last i en stjerne-stjerneforbindelse med en nøytral ledning er vist i fig. 4.8.

Hvis den nøytrale ledningen i kretsen til en symmetrisk mottaker ( ) har en veldig lav motstand (Z 0 \u003d 0), da er potensialet til punktet O / praktisk talt lik potensialet til punktet O, og punktene smelter sammen til ett. Tre separate kretser er dannet i kretsen, de komplekse verdiene av strømmene i hver av dem bestemmes som i en enfasekrets ; ;

hvor Ė A, Ė B, Ė C- fasespenninger ved generatorterminalene.

I henhold til den første loven til Kirchhoff, strømmen i den nøytrale ledningen på 4 kablet system lik den geometriske summen av fasestrømmene .

Generelt er den komplekse spenningen mellom nullpunkter 0 – 0` med nøytral ledning

Med uniform symmetrisk belastning strøm jeg 0 = 0, og den nøytrale ledningen kan fjernes fra kretsen uten å endre driftsmodus. For et 3-leder system, dvs. ikke inneholder en nøytral ledning (Z N = ∞), vil begrepet 1/Z N være fraværende i nevneren.

Når du bestemmer spenningen til mottakerfasene, hvis kildemotstanden ikke tas i betraktning, kan den erstattes av

Se på de effektive verdiene for mengdene i tilfellet når belastningene i alle faser er like og har en aktiv karakter ,

hvor er verdien av den lineære spenningen, henholdsvis strømmene tar verdiene, , .

Den totale effekten til en trefasekrets med aktiv belastning er

Med en asymmetrisk belastning og fravær av en nøytral ledning, vises en spenning mellom nullpunktene til generatoren O og mottakeren O /, som et resultat av at fasespenningene til mottakeren viser seg å være forskjellige. Det beregnede forholdet mellom fase- og lineære spenninger brytes i dette tilfellet. For å bestemme spenningen mellom nullpunkter, så vel som fasespenningene til mottakeren, anta at det er en nøytral (null) ledning i den elektriske kretsen, hvis motstand er . Deretter spenningen mellom nullpunktene til kilden og mottakeren

hvor g A , g B , g C , g N- ledningsevne til fase- og nøytrale ledninger,

Ris. 3.9.3.10.

de. for et asymmetrisk system ved bestemmelse nevneren tar hensyn til ledningsevnen til den nøytrale ledningen gN..

På fig. 4.9. et vektordiagram uten en nøytral ledning er vist, hvor , , er vektorene til fasespenningene til kilden, og , , er vektorene til kildens lineære spenninger, så vel som de lineære spenningene til mottakeren. Å plotte stressvektoren og mottakerfasespenningsvektorer , , vi bruker verdiene deres oppnådd ovenfor.

Forbindelsen mellom fase- og lineære vektorer , , og , , , bestemmes av uttrykkene , , .

Vektordiagrammet er bygget for den aktive ubalanserte belastningen av fasene ( ).

Når verdien av faseaktive motstander endres, kan spenningen variere over et bredt område. I samsvar med dette kan punktet N på diagrammet oppta forskjellige posisjoner, og fasespenningene til mottakeren kan avvike ganske betydelig fra hverandre.

Hovedstrømsystemet, som for tiden er akseptert overalt, er trefasede, som har en rekke fordeler fremfor enfasede.

En trefasestrøm er et system med tre enfasestrømmer skapt av tre elektromotoriske krefter som har samme amplituder og frekvenser, men forskjøvet den ene i forhold til den andre i fase med 120⁰ eller i tid med en tredjedel av perioden.

Hver enkelt krets i et slikt trefasesystem er forkortet som en fase.

Dermed har statoren til en trefasestrømgenerator tre viklinger (kalt generatorfaser) forskjøvet med 120⁰ i forhold til hverandre. Rotoren til trefasestrømgeneratoren er strukturelt den samme som generatorrotoren enfasestrøm.

Under rotasjonen av rotoren i alle viklinger vil det skapes elektromotoriske krefter med samme frekvens og amplitude, men bare de vil ikke samtidig nå sine maksima. Forutsatt at den maksimale elektromotoriske kraften skapes i det øyeblikket rotorens senter passerer under begynnelsen av viklingen, er det lett å se at den maksimale elektromotoriske kraften i samme retning i den andre viklingen vil komme etter at rotoren roterer med 120⁰ , og i den tredje - etter rotasjonen med 240⁰ i forhold til den første.

Ved å koble hver fase av generatoren med en ekstern krets får vi tre enfasede strømkretser som ikke har noen elektriske tilkoblinger, og strømmene i hver enkelt krets med samme motstand vil være like i amplitude, men også faseforskyvd i forhold til hverandre med 120⁰.

For å koble en slik generator til en ekstern krets, trengs seks ledninger. For å redusere antall ledninger som går til den eksterne kretsen, er det nødvendig å koble viklingene til mottakerne og generatoren til hverandre, og danner et elektrisk tilkoblet trefasesystem. En slik forbindelse kan gjøres på to forskjellige måter: en trekant og en stjerne.

Begge tilkoblingene gjør det mulig å spare materiale ved overføring av samme kraft fra tre autonome trefasegeneratorer.

Trefasekretser gjorde det mulig å lage en enkel og brukervennlig elektrisk motor, som ble kalt asynkron. Enheten er basert på bruk av et roterende magnetfelt. I det enkleste tilfellet kan et slikt magnetfelt oppnås ved å rotere en hesteskomagnet.

Hvis en lukket leder er plassert i et roterende felt, festet på en akse, vil magnetfeltet, under sin rotasjon, som krysser sidene av lederkonturen, indusere i dem elektromotorisk kraft induksjon som skaper i denne lukkede kretsen. Denne strømmen vil, når den samhandler med magnetfeltet til en roterende magnet, få spolen til å rotere. Rotasjonsretningen til spolen bestemmes ved hjelp av venstrehåndsregelen.

Trefase elektriske motorer består av to deler: en roterende del - en rotor og en fast del - en stator.

Rotasjon skapes i motoren ikke ved mekanisk rotasjon av de magnetiske polene, men av strømmen av trefaset vekselstrøm rundt de faste statorviklingene.

Trefasekretser ble utviklet av en av de fremragende elektroingeniørene på 1800- og begynnelsen av 1900-tallet. - Russisk ingeniør M. O. Dolivo-Dobrovolsky (1862-1919). Dette systemet åpnet de bredeste mulighetene for industriell bruk. elektrisk energi. Den viktigste av dem:

besparelser i ledningene til linjen som forbinder stasjonen med forbrukeren;
muligheten for å oppnå et roterende magnetfelt brukt i trefasemotorer.

Tilkoblingsskjemaer for trefasekretser

Et trefaset symmetrisk EMF-system forstås som et sett med tre sinusformede EMF-er med samme frekvens og amplitude, forskjøvet i fase med 1200.

Grafen over deres øyeblikkelige verdier er vist i fig. 7.1., vektordiagram - i fig. 7.2.

Tre-fase emk system. oppnådd ved bruk av en trefasegenerator, i sporene til statoren hvor tre viklinger er elektrisk isolert fra hverandre - fase generatorviklinger. Planene til viklingene er forskjøvet i rommet med 1200. Når generatorrotoren roterer, induseres sinusformede emfs i viklingene. lik i amplitude, men forskjøvet i fase med 1200.
For å skille mellom tre emf. trefasegenerator fra hverandre, de er utpekt tilsvarende. Dersom man e.m.f. angir , og leder med 1200 -
På koblingsskjema trefase generator avbildet som tre viklinger plassert i en vinkel på 1200 til hverandre.

Når koblet med en "stjerne", kombineres terminalene med samme navn (for eksempel endene) av de tre viklingene til en node, som kalles nullpunktet til generatoren og er betegnet med bokstaven 0 (fig. 7.3). Begynnelsen av generatorviklingene er betegnet med bokstavene A, B, C.
Når du kobler generatorviklingene med en "trekant", er enden av den første viklingen til generatoren koblet til begynnelsen av den andre, slutten av den andre - til begynnelsen av den tredje, slutten av den tredje - til begynnelsen av den første (fig. 7.4).

Geometrisk sum av emf i en trekant er null. Derfor, hvis ingen last er koblet til terminalene A, B, C, vil ingen strøm flyte gjennom generatorviklingene.
Kombinasjonen av et trefaset EMF-system og en trefaselast (eller belastninger og tilkoblingsledninger) kalles trefasekrets.
Strømmene som strømmer gjennom individuelle seksjoner av en trefasekrets er forskjøvet i forhold til hverandre i fase. Under fase En trefasekrets forstås som en del av kretsen som den samme strømmen flyter gjennom. Avhengig av problemet som vurderes, er en fase enten en del av en trefasekrets, eller et argument for en sinusformet endrende mengde. Generatorens tre viklinger må kobles til lasten. Eksistere ulike måter viklingsforbindelser. Den mest uøkonomiske måten vil være å koble hver vikling av generatoren til lasten med to ledninger, noe som vil kreve seks tilkoblingsledninger. For å spare penger er viklingene til en trefasegenerator koblet til en "stjerne" eller "trekant", som et resultat av at antall tilkoblingsledninger fra generatoren til lasten reduseres fra seks til tre eller til fire.
Vurder måter å koble en trefasegenerator til en trefasebelastning.
Tilkoblingsskjemaet "stjerne" - "stjerne" med en nøytral ledning er vist i fig. 7.5.
Noden som danner de tre endene av en trefaselast når den er forbundet med en "stjerne" kalles nullpunktet til lasten og betegnes 0 ".

Ledningen som forbinder nullpunktene til generatoren og lasten kalles null (nøytral). Strømmen til den nøytrale ledningen er betegnet med I0, den positive retningen til strømmen er fra node 0 "til node 0. Ledningene som forbinder terminalene A, B, C på generatoren med belastningen kalles lineære ledninger. Strømmene som flyter gjennom de lineære ledningene kalles lineære, de er betegnet IA, IB, IC La oss bli enige om den positive retningen for at de skal ta retningen fra generatoren til lasten.Lineære strømmoduler er ofte betegnet IL uten å indikere noen ekstra indeks.Denne betegnelsen brukes ofte når linjestrømmer modulo er de samme. Spenningen mellom linjetrådene kalles linjespenning og er betegnet med to indekser, for eksempel UAB. Den lineære spenningsmodulen er betegnet UL.
Hver av de tre viklingene til en generator kalles en generatorfase. Hver av de tre lastene kalles en lastfase. Strømmene som strømmer gjennom dem kalles fasestrømmer IF, og spenningene på dem kalles fase- eller fasespenninger UФ.
Kretsen i fig. 7.6 kalles "stjerne - stjerne" uten en nøytral ledning; i Fig.7.7. - "stjerne - trekant"; i fig. 7.8. - "trekant - trekant", i fig. 7.9. - "trekant - stjerne".

Avhengig av rekkefølgen på tilkoblinger, skilles følgende: typer kretsforbindelser:

1. Seriekobling.

2. Parallellkoblet tilkobling.

3. Forbindelse i form av en "polygon".

4. Tilkobling i form av en "stjerne".

La oss analysere egenskapene til disse typene kjedeforbindelser.

Særpreget kjennetegn seriell tilkobling kjeder er at den ikke har noen mellomnoder. I tillegg flyter den samme strømmen i alle elementene i en slik forbindelse. For klarhets skyld har vi vist et eksempel på en slik forbindelse i figuren nedenfor.

Resultatet av en seriekobling er summeringen av spenningen over elementene. Så, for eksempel, i henhold til skjemaet vist i figuren ovenfor:

Det skal bemerkes at spenningen er rettet motsatt retningen til strømmen, siden, i samsvar med retningen til pilen til kilden, er dens positive terminal til høyre, og den negative terminalen er til venstre. Spenningen har en konstant retning fra pluss til minus.

I tillegg til spenninger øker motstanden med denne typen tilkoblinger. Det er praktisk å tydelig demonstrere dette ved å bruke eksemplet på en seriekobling i en krets. likestrøm, hvor

Hovedkarakteristikk parallellkobling er at den samme spenningen påføres alle grener som er koblet parallelt. Figuren under viser et eksempel på en parallellkobling.

Ved parallellkobling av kretser summeres spenningene i grenene. Dette kan sees i diagrameksemplet ovenfor.

Ekvivalent motstand i parallellkobling av grenene finner man ved å søke etter ekvivalent ledningsevne til kretsen. Den ekvivalente konduktansen til kretsene er lik summen av konduktansen til grenene. Konduktivitet er det gjensidige av motstand. Enheten for ledningsevne er Siemens (cm). For å lette forståelsen vil vi gi et eksempel på en parallellkobling i en DC-krets.

Polygon kjedeforbindelse det finnes flere typer. Den enkleste av dem er trekanten. Du kan se det i figur 26.

Det er bare én seriekobling av kretser i denne figuren. Dette er motstanden R1 og EMF E1. Samtidig kan flere koblinger av typen "trekant" skilles. Så, motstandene R2, R4, R5 danner sidene av "trekanten" med toppunktene A, B, D. Motstandene R3, R4, R6 danner sidene av "trekanten" med toppunktene B, C, D. gren R1 og E1 og grenene R2, R3 er også sidene i trekanten. Dens toppunkter er A, B, C. En stjerneforbindelse kan dannes fra en trekantforbindelse.

I det samme diagrammet på figur 26 kan stjerneforbindelser skilles. Så motstandene R2, R3, R4 er "stjerne"-stråler som konvergerer ved node B. Stjernestrålene R4, R5, R6 konvergerer ved node D. Følgelig kan forbindelsen til "stjerne"-kretsene transformeres til en ekvivalent deltaforbindelse.

Utviklingen av flerfasesystemer har vært drevet historisk. Forskning på dette området ble forårsaket av kravene til utvikling av produksjon, og suksess i utviklingen av flerfasesystemer ble tilrettelagt av oppdagelser i fysikken til elektriske og magnetiske fenomener.

Den viktigste forutsetningen for utviklingen av flerfasede elektriske systemer var oppdagelsen av fenomenet et roterende magnetfelt (G. Ferraris og N. Tesla, 1888). De første elektriske motorene var tofasede, men de hadde lav ytelse. Trefasesystemet viste seg å være det mest rasjonelle og lovende, hvis hovedfordeler vil bli diskutert nedenfor. Et stort bidrag til utviklingen av trefasesystemer ble gitt av den fremragende russiske elektroingeniøren M.O.

Kilden til trefasespenning er en trefasegenerator, på hvis statoren (se fig. 1) er plassert trefase vikling. Fasene til denne viklingen er arrangert på en slik måte at deres magnetiske akser forskyves i rommet i forhold til hverandre med el. glad. På fig. 1 er hver statorfase konvensjonelt vist som en enkelt omdreining. Begynnelsen av viklingene er vanligvis betegnet med store bokstaver bokstavene A, B, C, og endene er henholdsvis versaler x, y, z. EMF i de faste statorviklingene induseres som et resultat av å krysse svingene deres av et magnetfelt skapt av strømmen til den roterende rotoreksitasjonsviklingen (i fig. 1 er rotoren konvensjonelt avbildet som en permanent magnet, som brukes i praksis ved relativt lav effekt). Når rotoren roterer med en jevn hastighet, induseres periodisk skiftende sinusformede EMF-er med samme frekvens og amplitude i viklingene til statorfasene, men skiller seg på grunn av et romlig skift fra hverandre i fase for rad. (se fig. 2).

Trefasesystemer er for tiden de mest brukte. Alle store kraftverk og forbrukere opererer på trefasestrøm, som er forbundet med en rekke fordeler med trefasekretser fremfor enfasede, hvorav de viktigste er:

Kostnadseffektiv overføring av elektrisitet over lange avstander;

Den mest pålitelige og økonomiske, som oppfyller kravene til en industriell elektrisk stasjon, er en asynkron motor med en ekorn-burrotor;

Muligheten for å oppnå et roterende magnetfelt ved hjelp av faste viklinger, hvorpå driften av synkron og induksjonsmotorer, samt en rekke andre elektriske enheter;

Balanse av symmetriske trefasesystemer.

Å vurdere det viktigste balanse egenskaper trefasesystem, som vil bli bevist nedenfor, introduserer vi konseptet symmetri til et flerfasesystem.

EMF-systemet (spenninger, strømmer, etc.) kalles symmetrisk hvis den består av m like modulo EMF-vektorer (spenninger, strømmer, etc.) forskjøvet i fase i forhold til hverandre med samme vinkel. Spesielt vektordiagrammet for et symmetrisk EMF-system som tilsvarer et trefasesystem av sinusoider i fig. 2 er vist i fig. 3.


Fig.3	Fig.4

Av de asymmetriske systemene er tofasesystemet med 90 graders faseskift av størst praktisk interesse (se fig. 4).

Alle symmetriske tre- og m-fase (m>3) systemer, samt et to-fase system, er balansert. Dette betyr at selv om den øyeblikkelige kraften pulserer i individuelle faser (se fig. 5, a), og endrer ikke bare størrelsen, men i det generelle tilfellet også tegnet i løpet av en periode, forblir den totale øyeblikkelige kraften til alle fasene konstant gjennom hele periode for den sinusformede EMF (se fig. 5,b).

Balanse er av ytterste praktisk betydning. Hvis den totale øyeblikkelige kraften skulle pulsere, ville et pulserende dreiemoment virke på akselen mellom turbinen og generatoren. En slik variabel mekanisk belastning vil ha en skadelig effekt på kraftproduksjonsanlegget og redusere levetiden. De samme hensynene gjelder for flerfasemotorer.

Hvis symmetrien er brutt (to-fase Tesla-systemet, på grunn av dets spesifisitet, er ikke tatt i betraktning), så er balansen også brutt. Derfor, i energisektoren, overvåker de strengt at belastningen på generatoren forblir symmetrisk.

Tilkoblingsskjemaer for trefasesystemer

En trefase generator (transformator) har tre utgangsviklinger, identiske i antall omdreininger, men utviklende EMF, forskjøvet i fase med 1200. Et system kan brukes der fasene til generatorviklingen ikke vil være galvanisk forbundet med hverandre . Dette såkalte frakoblet system. I dette tilfellet må hver fase av generatoren kobles til mottakeren med to ledninger, dvs. det blir en sekstrådsledning, noe som er uøkonomisk. I denne forbindelse har slike systemer ikke mottatt bred applikasjon på praksis.

For å redusere antall ledninger i linjen er fasene til generatoren galvanisk forbundet med hverandre. Det er to typer tilkoblinger: til en stjerne og inn i en trekant. I sin tur, når koblet til en stjerne, kan systemet være tre- og fireleder.

stjerneforbindelse

På fig. 6 viser et trefasesystem når fasene til generatoren og lasten kobles til en stjerne. Her er ledningene AA', BB' og CC' linjeledninger.

Lineær kalt ledningen som forbinder begynnelsen av fasene til viklingen av generatoren og mottakeren. Punktet der endene av fasene er koblet til en felles node kalles nøytral(i fig. 6 er N og N' nøytralpunktene til henholdsvis generatoren og lasten).

Ledningen som forbinder nøytralpunktene til generatoren og mottakeren kalles nøytral(vist med stiplet linje i fig. 6). Et trefasesystem når det er koblet til en stjerne uten en nøytral ledning kalles tre-leder, med nøytral ledning fireleder.

Alle størrelser relatert til faser kalles fasevariabler, til linjen lineær. Som det fremgår av diagrammet i fig. 6, når den er koblet til en stjerne, strømmer linjestrømmene og er lik de tilsvarende fasestrømmene. Hvis det er en nøytral ledning, strømmen i den nøytrale ledningen . Hvis systemet med fasestrømmer er symmetrisk, så . Derfor, hvis symmetrien til strømmene var garantert, ville den nøytrale ledningen ikke være nødvendig. Som det vil vises nedenfor, opprettholder den nøytrale ledningen symmetrien til spenningene på lasten når selve lasten er ubalansert.

(dens innledende fase er lik null), teller vi faseskiftene til de lineære spenningene i forhold til denne aksen, og deres moduler bestemmes i samsvar med (4). Så for lineære spenninger og i en trekant vil strøm flyte kortslutning. Derfor, for en trekant, er det nødvendig å strengt observere rekkefølgen av tilkoblingsfaser: begynnelsen av en fase er koblet til slutten av en annen.

Koblingsskjemaet til generator- og mottakerfasene i en trekant er vist i fig. 9.

Åpenbart, når koblet i en trekant linjespenninger lik den tilsvarende fasen. I henhold til den første Kirchhoff-loven bestemmes forholdet mellom de lineære og fasestrømmene til mottakeren av relasjonene

Tilsvarende kan lineære strømmer uttrykkes i form av fasestrømmer generator.

På fig. 10 viser et vektordiagram av et symmetrisk system av lineære og fasestrømmer. Analysen viser det med symmetrien til strømmene

(5)

Avslutningsvis bemerker vi at i tillegg til stjerne-stjerne- og trekant-delta-forbindelsene som er vurdert, brukes også stjernetrekant- og trekant-stjerneskjemaene i praksis.

Litteratur

Grunnleggende kretsteori: Proc. for universiteter /G.V.Zeveke, P.A.Ionkin, A.V.Netushil, S.V.Strakhov. –5. utg., revidert. -M.: Energoatomizdat, 1989. -528s.
Bessonov L.A. Teoretisk grunnlag elektroteknikk: Elektriske kretser. Proc. for studenter ved spesialiteter innen elektro, energi og instrumentproduksjon ved universiteter. –7. utg., revidert. og tillegg –M.: Høyere. skole, 1978. -528s.