Ang de-koryenteng kapasidad ng baterya. Kapasidad ng kuryente, mga capacitor. Serye at parallel na koneksyon ng mga capacitor

Sa maraming mga kaso, upang makuha ang nais na kapasidad ng kuryente, dumating ang mga capacitor. maaaring pagsamahin sa isang pangkat na tinatawag na baterya.

Ang ganitong koneksyon ng mga capacitor ay tinatawag na sunud-sunod, kung saan ang negatibong sisingilin na plato ng nakaraang kapasitor ay konektado sa positibong sisingilin na plato ng susunod (Fig.

15.31). Kapag nakakonekta sa serye, ang lahat ng mga capacitor plate ay magkakaroon ng parehong mga singil (Ipaliwanag kung bakit.) Dahil ang mga singil sa kapasitor ay nasa equilibrium, ang mga potensyal ng mga plate na konektado ng mga konduktor ay magiging pareho.

Dahil sa mga pangyayaring ito, nakakakuha kami ng formula para sa pagkalkula ng kapasidad ng kuryente ng isang baterya ng mga capacitor na konektado sa serye.

Mula sa fig. 15.31 makikita na ang boltahe sa baterya ay katumbas ng kabuuan ng mga boltahe sa mga capacitor na konektado sa serye. Talaga,

Gamit ang ratio na nakukuha natin

Pagkatapos ng pagbawas sa magkakaroon tayo

Mula sa (15.21) makikita na kapag nakakonekta sa serye, ang kapasidad ng kuryente ng baterya ay mas mababa kaysa sa pinakamaliit sa mga kapasidad ng kuryente ng mga indibidwal na capacitor.

Ang koneksyon ng mga capacitor ay tinatawag na parallel, kung saan ang lahat ng positibong sisingilin na mga plato ay konektado sa isang wire, at negatibong sisingilin sa isa pa (Larawan 15.32). Sa kasong ito, ang mga boltahe sa lahat ng mga capacitor ay pareho at pantay, at ang singil sa baterya ay katumbas ng kabuuan ng mga singil sa mga indibidwal na capacitor:

Pagkatapos bawasan para sa , makuha namin ang formula para sa . pagkalkula ng kapasidad ng kuryente ng isang baterya ng mga capacitor na konektado sa parallel:

Mula sa (15.22) makikita na kapag konektado nang magkatulad, ang kapasidad ng kuryente ng baterya ay mas malaki kaysa sa pinakamalaking mga kapasidad ng kuryente ng mga indibidwal na capacitor.

Sa paggawa ng mga capacitor ng malaking kapasidad ng kuryente, ginagamit ang isang parallel na koneksyon, na ipinapakita sa Fig. 15.33. Ang paraan ng koneksyon na ito ay nakakatipid sa materyal, dahil ang mga singil ay matatagpuan sa magkabilang panig ng mga capacitor plate (maliban sa dalawang matinding plates). Sa fig. 15.33 6 capacitors ay konektado sa parallel, at 7 plates ay ginawa. Samakatuwid, sa kasong ito, ang mga capacitor konektado sa parallel ay isa mas mababa kaysa sa bilang ng mga metal sheet sa capacitor bank, i.e.

Ang magnitude ng electrical capacitance ay depende sa hugis at sukat ng mga conductor at sa mga katangian ng dielectric na naghihiwalay sa mga conductor. Mayroong mga pagsasaayos ng konduktor kung saan electric field lumalabas na puro (localized) lamang sa isang tiyak na rehiyon ng espasyo. Ang mga ganitong sistema ay tinatawag mga kapasitor, at ang mga konduktor na bumubuo sa kapasitor ay tinatawag mga nakaharap. Ang pinakasimpleng kapasitor ay isang sistema ng dalawang flat conductive plate na nakaayos parallel sa isa't isa sa isang maliit na distansya kumpara sa mga sukat ng mga plate at pinaghihiwalay ng isang dielectric layer. Ang ganitong kapasitor ay tinatawag na flat. Ang electric field ng isang flat capacitor ay pangunahing naisalokal sa pagitan ng mga plato (Larawan 4.6.1); gayunpaman, malapit sa mga gilid ng mga plato at sa nakapalibot na espasyo, isang medyo mahinang electric field din ang lumitaw, na tinatawag na scattering field. Sa isang bilang ng mga problema, ang isa ay maaaring humigit-kumulang na mapabayaan ang ligaw na larangan at ipagpalagay na ang electric field ng isang flat capacitor ay ganap na puro sa pagitan ng mga plato nito (Larawan 4.6.2). Ngunit sa iba pang mga problema, ang pagpapabaya sa naliligaw na larangan ay maaaring humantong sa mga malalaking pagkakamali, dahil nilalabag nito ang potensyal na karakter. electric field(tingnan ang § 4.4).

Ang bawat isa sa mga sisingilin na plato ng isang flat capacitor ay lumilikha ng isang electric field malapit sa ibabaw, ang modulus ng lakas na kung saan ay ipinahayag ng kaugnayan (tingnan ang § 4.3)

Sa loob ng kapasitor ng vector at parallel; samakatuwid, ang modulus ng kabuuang lakas ng field ay katumbas ng

Kaya, ang kapasidad ng isang flat capacitor ay direktang proporsyonal sa lugar ng mga plato (mga plato) at inversely proporsyonal sa distansya sa pagitan nila. Kung ang puwang sa pagitan ng mga plato ay napuno ng isang dielectric, ang kapasidad ng kuryente ng kapasitor ay tataas ng ε beses:

Ang mga capacitor ay maaaring magkakaugnay upang bumuo ng mga capacitor bank. Sa parallel na koneksyon capacitors (Fig. 4.6.3), ang mga boltahe sa mga capacitor ay pareho: U1 \u003d U2 \u003d U, at ang mga singil ay q1 \u003d C1U at q2 \u003d C2U. Ang ganitong sistema ay maaaring ituring bilang isang solong kapasitor ng de-koryenteng kapasidad C, na sinisingil ng isang singil q = q1 + q2 sa isang boltahe sa pagitan ng mga plate na katumbas ng U. Ito ay sumusunod mula dito

Kapasidad ng kuryente. Lektura ng Capacitors #9 Kung ang dalawang konduktor na nakahiwalay sa isa't isa ay binibigyan ng mga singil q 1 at q 2, kung gayon ang isang tiyak na potensyal na pagkakaiba Δφ ay lumitaw sa pagitan nila, depende sa magnitude ng mga singil at geometry ng mga konduktor. Ang potensyal na pagkakaiba Δφ sa pagitan ng dalawang puntos sa isang electric field ay madalas na tinatawag na boltahe at tinutukoy ng letrang U. Ang pinakamalaking praktikal na interes ay ang kaso kapag ang mga singil ng mga konduktor ay pareho sa magnitude at kabaligtaran sa sign: q 1 = - q 2 = q. Sa kasong ito, maaari mong ipakilala ang konsepto ng kapasidad ng kuryente. Ang kapasidad ng kuryente ng isang sistema ng dalawang konduktor ay isang pisikal na dami na tinukoy bilang ratio ng singil q ng isa sa mga konduktor sa potensyal na pagkakaiba Δφ sa pagitan ng mga ito: Ang laki ng ang kapasidad ng kuryente ay nakasalalay sa hugis at sukat ng mga konduktor at sa mga katangian ng dielectric na naghihiwalay sa mga konduktor. Mayroong ganitong mga pagsasaayos ng mga conductor kung saan ang electric field ay puro (localized) lamang sa isang tiyak na rehiyon ng espasyo. Ang ganitong mga sistema ay tinatawag na mga capacitor, at ang mga conductor na bumubuo sa capacitor ay tinatawag na mga plate. layer. Ang ganitong kapasitor ay tinatawag na flat. Ang electric field ng isang flat capacitor ay pangunahing naisalokal sa pagitan ng mga plato (Larawan 4.6.1); gayunpaman, ang isang medyo mahinang electric field ay lumitaw din malapit sa mga gilid ng mga plato at sa nakapalibot na espasyo, na tinatawag na ligaw na field. Sa isang bilang ng mga problema, ang isa ay maaaring humigit-kumulang na mapabayaan ang ligaw na larangan at ipagpalagay na ang electric field ng isang flat capacitor ay ganap na puro sa pagitan ng mga plato nito (Larawan 4.6.2). Ngunit sa iba pang mga problema, ang pagpapabaya sa stray field ay maaaring humantong sa mga malalaking pagkakamali, dahil ang potensyal na kalikasan ng electric field ay nilabag sa kasong ito (tingnan ang § 4.4). Ang bawat isa sa mga sisingilin na plato ng isang flat capacitor ay lumilikha ng isang electric field malapit sa ibabaw, ang modulus ng lakas na kung saan ay ipinahayag ng kaugnayan (tingnan ang § 4.3)

Ayon sa prinsipyo ng superposisyon, ang lakas ng patlang na nilikha ng parehong mga plato ay katumbas ng kabuuan ng mga lakas at mga patlang ng bawat isa sa mga plato: Sa labas ng mga plate na vector at nakadirekta patungo sa magkaibang panig, at samakatuwid E = 0. Ang surface charge density σ ng mga plate ay katumbas ng q / S, kung saan ang q ay ang charge at S ay ang lugar ng bawat plate. Ang potensyal na pagkakaiba Δφ sa pagitan ng mga plato sa isang pare-parehong electric field ay Ed, kung saan ang d ay ang distansya sa pagitan ng mga plato. Mula sa mga ugnayang ito, maaari kang makakuha ng isang formula para sa electric capacitance ng isang flat capacitor: Ang mga halimbawa ng mga capacitor na may ibang plate configuration ay spherical at cylindrical capacitors. Ang spherical capacitor ay isang sistema ng dalawang concentric conducting spheres ng radii R 1 at R 2 . Ang cylindrical capacitor ay isang sistema ng dalawang coaxial conductive cylinders ng radii R 1 at R 2 at haba L. Ang mga kapasidad ng mga capacitor na ito ay puno ng dielectric na may pagpapahintulot Ang ε ay ipinahayag ng mga formula:

Ang mga capacitor ay maaaring magkakaugnay upang bumuo ng mga capacitor bank. Kapag ang mga capacitor ay konektado nang magkatulad (Larawan 4.6.3), ang mga boltahe sa mga capacitor ay pareho: U 1 \u003d U 2 \u003d U, at ang mga singil ay katumbas ng q 1 \u003d C 1 U at q 2 \ u003d C 2 U. Ang ganitong sistema ay maaaring isaalang-alang bilang isang solong kapasitor ng de-koryenteng kapasidad C , na sinisingil ng singil q \u003d q 1 + q 2 sa isang boltahe sa pagitan ng mga plate na katumbas ng U. Ito ay sumusunod mula dito Kapag nakakonekta sa serye (Larawan 4.6.4), ang mga singil ng parehong mga capacitor ay magiging pareho: q 1 \u003d q 2 \u003d q, at ang mga boltahe sa mga ito ay pantay at Ang ganitong sistema ay maaaring isaalang-alang bilang isang solong kapasitor na sinisingil ng isang singil q sa isang boltahe sa pagitan ng mga plate U \u003d U 1 + U 2 . Dahil dito,

Kapag ang mga capacitor ay konektado sa serye, ang mga reciprocals ng mga kapasidad ay idinagdag. Mga formula para sa parallel at serial connection mananatiling wasto para sa anumang bilang ng mga capacitor na konektado sa isang baterya. Enerhiyaelectricmga patlang Ipinapakita ng karanasan na ang isang naka-charge na kapasitor ay naglalaman ng isang reserba ng enerhiya. Ang enerhiya ng isang naka-charge na kapasitor ay katumbas ng gawain ng mga panlabas na puwersa na dapat gugulin upang ma-charge ang kapasitor. Ang proseso ng pag-charge sa isang kapasitor ay maaaring ilarawan bilang isang sunud-sunod na paglipat ng sapat maliliit na bahagi ng singil Δq> 0 mula sa isang plato patungo sa isa pa (Fig. 4.7 .one). Sa kasong ito, ang isang plato ay unti-unting sinisingil ng positibong singil, at ang isa ay may negatibong singil. Dahil ang bawat bahagi ay inililipat sa ilalim ng mga kondisyon kapag mayroon nang isang tiyak na singil q sa mga plato, at mayroong isang tiyak na potensyal na pagkakaiba sa pagitan ng mga ito, kapag inililipat ang bawat bahagi Δq, ang mga panlabas na puwersa ay dapat gumawa ng gawain

Ang enerhiya W e ng isang capacitance C na sinisingil ng isang charge Q ay matatagpuan sa pamamagitan ng pagsasama ng expression na ito sa pagitan ng 0 at Q: Ang elektrikal na enerhiya na W e ay dapat isaalang-alang bilang potensyal na enerhiya na nakaimbak sa isang naka-charge na kapasitor. Ang mga formula para sa W e ay katulad ng mga formula para sa potensyal na enerhiya E p ng isang deformed spring (tingnan ang § 2.4)

kung saan ang k ay ang higpit ng tagsibol, ang x ay ang pagpapapangit, ang F = kx ay ang panlabas na puwersa.Ayon sa mga modernong konsepto, Enerhiya ng kuryente Ang kapasitor ay naisalokal sa puwang sa pagitan ng mga plate ng kapasitor, iyon ay, sa electric field. Samakatuwid, ito ay tinatawag na enerhiya ng electric field. Madali itong mailarawan sa pamamagitan ng halimbawa ng isang naka-charge na flat capacitor. Ang intensity ng isang pare-parehong field sa patag na kapasitor ay katumbas ng E = U/d, at ang kapasidad nito Samakatuwid ay ang elektrikal (potensyal) na enerhiya ng isang unit volume ng espasyo kung saan nilikha ang electric field. Ito ay tinatawag na volume density ng electric energy.Ang enerhiya ng field na nilikha ng anumang distribusyon ng mga electric charge sa espasyo ay matatagpuan sa pamamagitan ng pagsasama ng volume density w e sa buong volume kung saan ang electric field ay nilikha. Electrodynamics

pare-parehoelectrickasalukuyang

Elektrisidadkasalukuyang.BatasOhmaLecture № 10 Kung ang isang insulated na konduktor ay inilagay sa isang electric field, pagkatapos ay isang puwersa ang kikilos sa mga libreng singil q sa konduktor. Bilang resulta, ang isang panandaliang paggalaw ng mga libreng singil ay nangyayari sa konduktor. Ang prosesong ito ay magtatapos kapag ang sariling electric field ng mga singil na lumitaw sa ibabaw ng konduktor ay hindi ganap na nagbabayad para sa panlabas na larangan. Ang resultang electrostatic field sa loob ng conductor ay zero (tingnan ang § 4.5). Gayunpaman, sa mga konduktor, sa ilalim ng ilang mga kundisyon, ang isang tuluy-tuloy na iniutos na paggalaw ng mga libreng carrier ng electric charge ay maaaring mangyari. Ang paggalaw na ito ay tinatawag na electric current. Ang direksyon ng paggalaw ng mga positibong libreng singil ay kinuha bilang direksyon ng electric current. Para sa pagkakaroon ng isang electric current sa isang konduktor, kinakailangan upang lumikha ng isang electric field sa loob nito. Ang quantitative measure ng electric current ay ang kasalukuyang lakas I - isang scalar physical quantity na katumbas ng ratio ng charge Δq na inilipat sa cross section ng conductor (Fig. 4.8.1) sa pagitan ng time interval Δt, hanggang sa time interval na ito. : Sa International System of Units SI, ang kasalukuyang lakas ay sinusukat sa amperes (PERO). Ang kasalukuyang unit 1 A ay itinakda ayon sa magnetic interaksyon dalawang parallel current-carrying conductor (tingnan ang § 4.16). pare-pareho kuryente maaari lamang gawin sa isang closed circuit kung saan ang mga carrier ng libreng bayad ay umiikot sa mga saradong landas. Ang electric field sa iba't ibang mga punto sa naturang circuit ay pare-pareho sa paglipas ng panahon. Samakatuwid, ang electric field sa circuit direktang kasalukuyang ay may katangian ng isang nakapirming electrostatic field. Ngunit kapag gumagalaw ang isang electric charge sa isang electrostatic field kasama ang isang closed path, ang gawain ng electric forces ay zero (tingnan ang § 4.4). Samakatuwid, para sa pagkakaroon ng direktang kasalukuyang, kinakailangan na magkaroon ng in de-koryenteng circuit isang aparato na may kakayahang lumikha at mapanatili ang mga potensyal na pagkakaiba sa mga seksyon ng circuit dahil sa gawain ng mga puwersa ng hindi electrostatic na pinagmulan. Ang ganitong mga aparato ay tinatawag na direktang kasalukuyang mga mapagkukunan. Ang mga puwersang hindi electrostatic na pinanggalingan na kumikilos sa mga free charge carrier mula sa kasalukuyang mga pinagmumulan ay tinatawag na mga panlabas na pwersa. Ang likas na katangian ng mga panlabas na puwersa ay maaaring magkakaiba. Sa mga galvanic cell o baterya, bumangon sila bilang isang resulta ng mga proseso ng electrochemical, sa mga generator ng DC, ang mga panlabas na puwersa ay lumitaw kapag ang mga konduktor ay gumagalaw sa isang magnetic field. Ang kasalukuyang pinagmumulan sa electrical circuit ay gumaganap ng parehong papel bilang pump, na kinakailangan para sa pumping fluid sa isang closed hydraulic system. Sa ilalim ng pagkilos ng mga panlabas na puwersa, ang mga electric charge ay gumagalaw sa loob ng kasalukuyang pinagmumulan laban sa mga puwersa ng electrostatic field, dahil sa kung saan ang isang pare-parehong electric current ay maaaring mapanatili sa isang closed circuit. gumagana ang kasalukuyang mga mapagkukunan. Pisikal na bilang, katumbas ng ratio ng trabaho A st panlabas na pwersa kapag gumagalaw ang singil q mula sa negatibong poste ng kasalukuyang pinagmumulan patungo sa positibo sa halaga ng singil na ito, ay tinatawag puwersang electromotive pinagmulan (EMF):

Kaya, ang EMF ay tinutukoy ng gawaing ginawa ng mga panlabas na puwersa kapag gumagalaw ng isang positibong singil. Ang puwersa ng electromotive, pati na rin ang potensyal na pagkakaiba, ay sinusukat sa volts (V). Kapag ang isang positibong singil ay gumagalaw sa isang saradong DC circuit, ang gawain ng mga panlabas na puwersa ay katumbas ng kabuuan ng EMF na kumikilos sa circuit na ito, at ang gawain ng electrostatic field ay zero. Ang DC circuit ay maaaring nahahati sa ilang mga seksyon. Ang mga seksyon kung saan hindi kumikilos ang mga panlabas na puwersa (ibig sabihin, mga seksyon na hindi naglalaman ng kasalukuyang mga mapagkukunan) ay tinatawag na homogenous. Ang mga seksyon na kinabibilangan ng mga kasalukuyang pinagmumulan ay tinatawag na heterogenous. Kapag ang isang positibong singil ay gumagalaw sa isang partikular na seksyon ng circuit, parehong gumagana ang electrostatic (Coulomb) at panlabas na pwersa. Ang gawain ng mga puwersa ng electrostatic ay katumbas ng potensyal na pagkakaiba Δφ 12 \u003d φ 1 - φ 2 sa pagitan ng paunang (1) at panghuling (2) na mga punto ng hindi homogenous na seksyon. Ang gawain ng mga panlabas na puwersa ay, sa pamamagitan ng kahulugan, ang electromotive force 12 na kumikilos sa lugar na ito. Kaya ang kabuuang trabaho ay Ang German physicist na si G. Ohm noong 1826 ay nag-eksperimentong itinatag na ang lakas ng kasalukuyang I na dumadaloy sa isang homogenous na metal conductor (ibig sabihin, isang konduktor kung saan walang mga panlabas na puwersa ang kumikilos) ay proporsyonal sa boltahe U sa mga dulo ng konduktor:

kung saan R = const. Ang halaga ng R ay karaniwang tinatawag na electrical resistance. Ang isang conductor na may electrical resistance ay tinatawag na risistor. Ang ratio na ito ay nagpapahayag ng batas ng Ohm para sa isang homogenous na seksyon ng circuit: ang kasalukuyang lakas sa konduktor ay direktang proporsyonal sa inilapat na boltahe at inversely proporsyonal sa paglaban ng konduktor. Sa SI, ang yunit ng electrical resistance ng conductors ay ang ohm (Ohm). Ang isang seksyon ng circuit ay may resistensya na 1 ohm, kung saan, sa isang boltahe ng 1 V, isang kasalukuyang ng 1 A arises. Ang mga konduktor na sumusunod sa batas ng Ohm ay tinatawag na linear. Ang graphical na pag-asa ng kasalukuyang lakas I sa boltahe U (ang ganitong mga graph ay tinatawag na kasalukuyang-boltahe na mga katangian, dinaglat bilang CVC) ay inilalarawan ng isang tuwid na linya na dumadaan sa pinagmulan. Dapat pansinin na mayroong maraming mga materyales at aparato na hindi sumusunod sa batas ng Ohm, halimbawa, semiconductor diode o gas lamp. Kahit na mga konduktor ng metal sa sapat na mataas na alon, ang isang paglihis mula sa linear na batas ng Ohm ay sinusunod, dahil paglaban sa kuryente Ang mga konduktor ng metal ay tumataas sa pagtaas ng temperatura. Para sa isang seksyon ng circuit na naglalaman ng EMF, ang batas ng Ohm ay nakasulat sa sumusunod na anyo:

Ayon sa batas ng Ohm, Pagdaragdag ng parehong pagkakapantay-pantay, nakukuha natin ang:

I(R + r) = Δφ cd + Δφ ab + .

Ngunit Δφ cd = Δφ ba = – Δφ ab. kaya lang

Ang formula na ito ay nagpapahayag ng batas ng Ohm para sa isang kumpletong circuit: ang kasalukuyang lakas sa isang kumpletong circuit ay katumbas ng electromotive na puwersa ng pinagmulan na hinati sa kabuuan ng mga resistensya ng homogenous at hindi homogenous na mga seksyon ng circuit. Ang paglaban r ng inhomogeneous na seksyon sa fig. 4.8.2 ay makikita bilang panloob na pagtutol kasalukuyang pinagmulan. Sa kasong ito, seksyon (ab) sa Fig. 4.8.2 ay ang panloob na seksyon ng pinagmulan. Kung ang mga punto a at b ay sarado na may isang konduktor na ang resistensya ay maliit kumpara sa panloob na pagtutol ng pinagmulan (R<< r), тогда в цепи потечет ток короткого замыкания

Ang short circuit current ay ang pinakamataas na kasalukuyang maaaring makuha mula sa isang ibinigay na pinagmulan na may electromotive force at panloob na resistensya r. Para sa mga mapagkukunan na may mababang panloob na resistensya, ang short-circuit current ay maaaring napakalaki at maging sanhi ng pagkasira ng electrical circuit o pinagmulan. Halimbawa, ang mga lead-acid na baterya na ginagamit sa mga sasakyan ay maaaring magkaroon ng short circuit current na ilang daang amperes. Lalo na mapanganib ang mga short circuit sa mga network ng ilaw na pinapagana ng mga substation (libo-libong amperes). Upang maiwasan ang mapanirang epekto ng naturang matataas na agos, ang mga piyus o mga espesyal na circuit breaker ay kasama sa circuit. Sa ilang mga kaso, ang ilang panlabas na ballast resistance ay konektado sa pinagmulan upang maiwasan ang mga mapanganib na short-circuit na alon. Kung gayon ang paglaban r ay katumbas ng kabuuan ng panloob na paglaban ng pinagmulan at ang panlabas na paglaban ng ballast. Kung ang panlabas na circuit ay bukas, pagkatapos ay Δφ ba \u003d - Δφ ab \u003d, ibig sabihin, ang potensyal na pagkakaiba sa mga pole ng isang ang bukas na baterya ay katumbas ng EMF nito. Kung ang panlabas na paglaban ng pagkarga R ay naka-on sa pamamagitan ng daloy ng baterya I, ang potensyal na pagkakaiba sa mga pole nito ay magiging katumbas ng

Δφ ba = – Ir.

Sa fig. Ang 4.8.3 ay isang eskematiko na representasyon ng isang DC source na may pantay na EMF at panloob na resistensya r sa tatlong mga mode: "idling", gumana sa load at short circuit mode (short circuit). Ang lakas ng electric field sa loob ng baterya at ang mga puwersang kumikilos sa mga positibong singil ay ipinahiwatig: – puwersa ng kuryente at – puwersa ng third-party. Sa short circuit mode, nawawala ang electric field sa loob ng baterya. Upang sukatin ang mga boltahe at alon sa mga de-koryenteng circuit ng DC, ginagamit ang mga espesyal na aparato - mga voltmeter at ammeter. Ang voltmeter ay idinisenyo upang sukatin ang potensyal na pagkakaiba na inilapat sa mga terminal nito. Ito ay konektado nang kahanay sa seksyon ng circuit kung saan sinusukat ang potensyal na pagkakaiba. Anumang voltmeter ay may ilang panloob na pagtutol R B . Upang ang voltmeter ay hindi magpakilala ng isang kapansin-pansing muling pamamahagi ng mga alon kapag nakakonekta sa sinusukat na circuit, ang panloob na paglaban nito ay dapat na malaki kumpara sa paglaban ng seksyon ng circuit kung saan ito konektado. Para sa circuit na ipinapakita sa Fig. 4.8.4, ang kundisyong ito ay nakasulat bilang:

R B >> R 1 .

Ang kondisyong ito ay nangangahulugan na ang kasalukuyang I B \u003d Δφ cd / R B na dumadaloy sa voltmeter ay mas mababa kaysa sa kasalukuyang I \u003d Δφ cd / R 1, na dumadaloy sa sinusukat na seksyon ng circuit. Dahil walang mga panlabas na puwersa na kumikilos sa loob ng voltmeter , ang potensyal na pagkakaiba sa mga terminal nito ay tumutugma sa kahulugan ng stress. Samakatuwid, maaari nating sabihin na ang voltmeter ay sumusukat sa boltahe. Ang ammeter ay idinisenyo upang sukatin ang kasalukuyang lakas sa circuit. Ang ammeter ay konektado sa serye sa break sa electrical circuit upang ang buong sinusukat na kasalukuyang ay dumaan dito. Ang ammeter ay mayroon ding ilang panloob na pagtutol R A . Hindi tulad ng isang voltmeter, ang panloob na paglaban ng isang ammeter ay dapat na sapat na maliit kumpara sa kabuuang pagtutol ng buong circuit. Para sa circuit sa fig. 4.8.4 ang paglaban ng ammeter ay dapat matugunan ang kondisyon