การนำเสนอในหัวข้อของกระแสในโลหะ การนำเสนอในหัวข้อ "กระแสไฟฟ้าในโลหะ"

หัวข้อบทเรียน กระแสไฟฟ้าในโลหะ

บทเรียนในการเรียนรู้สิ่งใหม่ด้วยองค์ประกอบของการควบคุมและการทำซ้ำ

อุปกรณ์ : การนำเสนอ การติดตั้งสำหรับการทดสอบการเปลี่ยนแปลงความต้านทานขึ้นอยู่กับอุณหภูมิ

เป้าหมายและเป้าหมาย 1. เพื่อสร้างความรู้พื้นฐานของทฤษฎีอิเล็กทรอนิกส์เกี่ยวกับการนำไฟฟ้าของโลหะ การพิสูจน์ทดลอง และการประยุกต์ใช้ทฤษฎีในทางปฏิบัติ

2. ขยายขอบเขตอันไกลโพ้นของนักเรียนด้วยเรื่องราวเกี่ยวกับปรากฏการณ์ของตัวนำยิ่งยวด

๓. เรียนรู้การนำความรู้การพึ่งพาความต้านทานอุณหภูมิมาประยุกต์ใช้ในการแก้ปัญหา

4. เพิ่มความรู้สึกรักชาติผ่านการทำความคุ้นเคยกับประวัติศาสตร์การค้นพบในสาขาฟิสิกส์ ร่างกายที่แข็งแรง.

แผนการเรียน. (ตามสไลด์)

1. วันนี้ที่บทเรียน

2. มาย้ำกัน มีการถามคำถามซึ่งต้องใช้ความรู้เมื่อเรียนรู้สิ่งใหม่

3. การศึกษาสิ่งใหม่: a) ค่าการนำไฟฟ้าของสารต่างๆ b) ลักษณะของตัวพาประจุในโลหะ; c) ทฤษฎีการนำไฟฟ้าของโลหะ d) การพึ่งพาความต้านทานต่ออุณหภูมิ จ) เทอร์โมมิเตอร์แบบต้านทาน f) ความเป็นตัวนำยิ่งยวดและการใช้งาน

4. การทดสอบการควบคุม (ตรวจสอบหลังจากคลิกเมาส์)

5. การแก้ไข มีการเสนอปัญหาสามประการสำหรับการพึ่งพาความต้านทานต่ออุณหภูมิ คำตอบจะปรากฏขึ้นหลังจากคลิกเมาส์ นักเรียนใช้พารามิเตอร์คงที่ที่จำเป็นจากตาราง

ดูเนื้อหาเอกสาร
"การนำเสนอสำหรับบทเรียน "กระแสไฟฟ้าในโลหะ" เกรด 10

กระแสไฟฟ้าในโลหะ

Savvateeva Svetlana Nikolaevna ครูสอนฟิสิกส์ MBOU "โรงเรียนมัธยม Kemetskaya" ของเขต Bologovsky ของภูมิภาคตเวียร์

วันนี้ในบทเรียน

ความลับจะชัดเจน อะไรที่ซ่อนอยู่เบื้องหลังแนวคิด "ตัวพาปัจจุบันในโลหะ"?

อะไรคือความยากลำบากของทฤษฎีคลาสสิกของการนำไฟฟ้าของโลหะ?

ทำไมหลอดไส้ถึงไหม้?

ทำไมพวกเขาถึงไหม้เมื่อเปิดเครื่อง?

จะสูญเสียความต้านทานได้อย่างไร?

ทำซ้ำ

อะไร ไฟฟ้า?
อะไรคือเงื่อนไขสำหรับการมีอยู่ของกระแส?
คุณรู้การกระทำของปัจจุบันอย่างไร?
ทิศทางของกระแสคืออะไร?
กระแสในวงจรไฟฟ้ามีค่าเท่าใด
หน่วยของกระแสคืออะไร?
ความแรงในปัจจุบันขึ้นอยู่กับปริมาณเท่าใด
ความเร็วของการแพร่กระจายของกระแสในตัวนำคืออะไร?
ความเร็วของการเคลื่อนที่ของอิเล็กตรอนตามคำสั่งคืออะไร?
ความต้านทานขึ้นอยู่กับกระแสและแรงดันหรือไม่?
กฎของโอห์มมีสูตรสำหรับส่วนของวงจรและสำหรับ .อย่างไร ห่วงโซ่ที่สมบูรณ์?

ลักษณะของผู้ให้บริการขนส่งในโลหะ

ประสบการณ์ของ Rikke (เยอรมัน) - ปี 1901! M = const นี่ไม่ใช่ไอออน!

Mandelstam และ Papaleksi (1913)

สจ๊วตและโทลแมน (1916)

ในทิศทางของกระแส -

โดย І JI - q ⁄ m = e ⁄ m) is อิเล็กตรอน!

กระแสไฟฟ้าในโลหะคือการเคลื่อนที่โดยตรงของอิเล็กตรอน

ทฤษฎีการนำไฟฟ้าของโลหะ

พี. ดรูส, 1900:

อิเล็กตรอนอิสระ - "แก๊สอิเล็กทรอนิกส์";
อิเล็กตรอนเคลื่อนที่ตามกฎของนิวตัน
อิเล็กตรอนอิสระชนกับคริสตัลไอออน ตะแกรง;
เมื่อเกิดการชนกัน อิเล็กตรอนจะถ่ายเทพลังงานจลน์ไปเป็นไอออน
ความเร็วเฉลี่ยเป็นสัดส่วนกับความเข้ม ดังนั้น ความต่างศักย์

ร=ฉ( ρ, ล, s, t)

เทอร์โมมิเตอร์วัดความต้านทาน

ประโยชน์: ช่วยในการวัดอุณหภูมิที่ต่ำมากและสูงมาก

ตัวนำยิ่งยวด

ปรอทในฮีเลียมเหลว

คำอธิบายขึ้นอยู่กับทฤษฎีควอนตัม

D. Bardeen, L. Cooper, D. Schrieffer (Amer.) และ

N. Bogolyubov (นักศึกษาร่วมในปี 2500)

เช่นเดียวกับ:

รับกระแสสูงสนามแม่เหล็ก
การส่งไฟฟ้าโดยไม่สูญเสีย

ทดสอบการควบคุม

อิเล็กตรอนอิสระเคลื่อนที่ในโลหะได้อย่างไร?

ก. ในลำดับที่กำหนดไว้อย่างเคร่งครัด ข. สุ่ม. ข. เป็นระเบียบ

อิเล็กตรอนอิสระเคลื่อนที่ในโลหะได้อย่างไรภายใต้การกระทำของ สนามไฟฟ้า?

ก. ผิดปกติ. ข. เป็นระเบียบ ข. บังคับทิศทางสนามไฟฟ้า ก. มีระเบียบในทิศตรงข้ามสนามไฟฟ้า

. อนุภาคใดอยู่ที่โหนด ตาข่ายคริสตัลโลหะและประจุอะไร?

ก. ไอออนลบ ข. อิเล็กตรอน B. ไอออนบวก

ผลกระทบของกระแสไฟฟ้าที่ใช้ในหลอดไฟฟ้าคืออะไร?

ก. แม่เหล็ก. ข. ความร้อน ข. เคมีภัณฑ์. ก. แสงและความร้อน

การเคลื่อนที่ของอนุภาคใดเป็นทิศทางของกระแสในตัวนำ

ก.อิเล็กโทรนอฟ ข. ไอออนลบ ข. ประจุบวก

ทำไมโลหะถึงร้อนเมื่อกระแสไหลผ่าน?

ก. อิเล็กตรอนอิสระชนกัน ข. อิเล็กตรอนอิสระชนกับไอออน ข. ไอออนชนกับไอออน

ความต้านทานของโลหะเปลี่ยนไปอย่างไรเมื่อเย็นลง?

ก. เพิ่มขึ้น. ข. ลดลง. ข. ไม่เปลี่ยนแปลง

1 . ข. 2.ก. 3.ข. 4.G. 5.ข. 6.ข. 7.ข.

แก้ปัญหา

1.ความต้านทานไฟฟ้าไส้หลอดทังสเตนของตะเกียงไฟฟ้าที่อุณหภูมิ23 °C เท่ากับ 4 โอห์ม

หาค่าความต้านทานไฟฟ้าของไส้หลอดที่อุณหภูมิ 0 องศาเซลเซียส

(คำตอบ: 3.6 โอห์ม)

2. ความต้านทานไฟฟ้าของไส้หลอดทังสเตนที่อุณหภูมิ 0 องศาเซลเซียส คือ 3.6 โอห์ม ค้นหาความต้านทานไฟฟ้า

ที่อุณหภูมิ 2700 K.

(คำตอบ: 45.5 โอห์ม)

3. ความต้านทานไฟฟ้าของลวดที่อุณหภูมิ 20°C เท่ากับ 25 โอห์ม ที่ 60°C เท่ากับ 20 โอห์ม หา

ค่าสัมประสิทธิ์อุณหภูมิของความต้านทานไฟฟ้า

(คำตอบ: 0.0045 K¯¹)

สารบัญ กระแสไฟฟ้าคืออะไร? กระแสไฟฟ้าคืออะไร? ปรากฏการณ์ที่มาพร้อมกับกระแสไฟฟ้า ปรากฏการณ์ที่มาพร้อมกับกระแสไฟฟ้า ประสบการณ์ของโทลมันและสจ๊วต ประสบการณ์ของโทลมันและสจ๊วต ประสบการณ์ของโทลมันและสจ๊วต ทฤษฎีอิเล็กทรอนิกส์คลาสสิก ทฤษฎีอิเล็กทรอนิกส์คลาสสิก อุปสรรคที่อาจเกิดขึ้น

กระแสไฟฟ้าคืออะไร? กระแสไฟฟ้าในโลหะคือการเคลื่อนที่ของอิเล็กตรอนภายใต้อิทธิพลของสนามไฟฟ้า การทดลองแสดงให้เห็นว่าเมื่อกระแสไหลผ่าน ตัวนำโลหะไม่มีการถ่ายโอนสสารดังนั้นไอออนของโลหะจึงไม่มีส่วนร่วมในการถ่ายโอนประจุไฟฟ้า

ปรากฏการณ์ที่มาพร้อมกับกระแสไฟฟ้า 1. ตัวนำที่กระแสไหลผ่านร้อนขึ้น 2. กระแสไฟฟ้าสามารถเปลี่ยนแปลงได้ องค์ประกอบทางเคมีตัวนำ 3. กระแสมีผลกระทบต่อกระแสข้างเคียงและวัตถุแม่เหล็ก 1. ตัวนำที่กระแสไหลผ่านร้อนขึ้น 2. กระแสไฟฟ้าสามารถเปลี่ยนองค์ประกอบทางเคมีของตัวนำ 3. กระแสมีผลแรง บนกระแสน้ำข้างเคียงและวัตถุแม่เหล็ก

ประสบการณ์ของ Tolman และ Stuart (ch1) โครงร่างการทดลองของ Tolman และ Stuart แสดงไว้ในรูป ขดลวดที่มีเส้นลวดบางจำนวนมากถูกหมุนอย่างรวดเร็วรอบแกนของมัน คอยล์ลงท้ายด้วย สายอ่อนถูกเชื่อมต่อกับแกลวาโนมิเตอร์แบบ ballistic ที่ละเอียดอ่อน G ขดลวดที่ยังไม่ได้บิดตัวนั้นถูกลดความเร็วลงอย่างรวดเร็ว และกระแสไฟในระยะสั้นก็เกิดขึ้นในวงจร เนื่องจากความเฉื่อยของตัวพาประจุ ประจุทั้งหมดที่ไหลผ่านวงจรวัดจากการโก่งตัวของเข็มกัลวาโนมิเตอร์ แผนภาพการทดลองของโทลแมนและสจ๊วตแสดงไว้ในรูป ขดลวดที่มีเส้นลวดบางจำนวนมากถูกหมุนอย่างรวดเร็วรอบแกนของมัน ปลายของขดลวดเชื่อมต่อกับสายไฟที่ยืดหยุ่นได้กับแกลวาโนมิเตอร์แบบ ballistic ที่ละเอียดอ่อน G ขดลวดที่ยังไม่ได้บิดตัวนั้นถูกลดความเร็วลงอย่างรวดเร็ว และกระแสไฟในระยะสั้นก็เกิดขึ้นในวงจรเนื่องจากความเฉื่อยของตัวพาประจุ ประจุทั้งหมดที่ไหลผ่านวงจรวัดจากการโก่งตัวของเข็มกัลวาโนมิเตอร์

(ch2) เมื่อเบรกคอยล์หมุน ตัวพาประจุแต่ละตัว e จะได้รับผลกระทบจากแรงเบรกที่ทำหน้าที่เป็นแรงของบุคคลที่สาม กล่าวคือ แรงที่มาจากแหล่งกำเนิดที่ไม่ใช่ไฟฟ้า แรงของบุคคลที่สามที่เกี่ยวข้องกับหน่วยประจุนั้นตามคำจำกัดความของความเข้ม Est ของสนามของกองกำลังบุคคลที่สาม: เมื่อเบรกคอยล์หมุน แรงเบรกจะกระทำต่อตัวพาประจุแต่ละตัว e ซึ่งทำหน้าที่เป็น แรงของบุคคลที่สาม นั่นคือ แรงที่ไม่ใช่แหล่งกำเนิดไฟฟ้า แรงภายนอกที่เกี่ยวข้องกับหน่วยประจุ โดยนิยามคือ ความแรงของสนาม ค่าของแรงภายนอก: แรงภายนอกของแรงภายนอก

(ch3) ดังนั้นในวงจรเมื่อขดลวดเบรก แรงเคลื่อนไฟฟ้าเท่ากับ: ดังนั้นในวงจรเมื่อเบรกคอยล์ แรงเคลื่อนไฟฟ้าจะเกิดขึ้นเท่ากับ: โดยที่ l คือความยาวของลวดขดลวด ในช่วงเวลาเบรกของคอยล์ ประจุ q จะไหลผ่านวงจร เท่ากับ: โดยที่ l คือความยาวของขดลวด ในช่วงเวลาเบรกของขดลวด ประจุ q จะไหลผ่านวงจรเท่ากับ:

(h4) ที่นี่ I คือค่าทันทีของกระแสในขดลวด R คือความต้านทานรวมของวงจร υ0 คือความเร็วเชิงเส้นเริ่มต้นของเส้นลวด ที่นี่ I คือค่าทันทีของกระแสในขดลวด R คือความต้านทานรวมของวงจร υ0 คือความเร็วเชิงเส้นเริ่มต้นของเส้นลวด ดังนั้น ประจุจำเพาะ e / m ของตัวพากระแสอิสระในโลหะคือ: ดังนั้น ประจุจำเพาะ e / m ของตัวพากระแสอิสระในโลหะคือ:

(h5) ปริมาณทั้งหมดที่รวมอยู่ใน ด้านขวาอัตราส่วนนี้สามารถวัดได้ จากผลการทดลองของโทลแมนและสจ๊วร์ต พบว่า ตัวพาประจุไฟฟ้าฟรีในโลหะมี เครื่องหมายลบและอัตราส่วนของประจุพาหะต่อมวลใกล้เคียงกับประจุอิเล็กตรอนจำเพาะที่ได้จากการทดลองอื่นๆ ดังนั้นจึงพบว่าสารพาหะของประจุอิสระในโลหะคืออิเล็กตรอน ปริมาณทั้งหมดที่รวมอยู่ในด้านขวาของอัตราส่วนนี้สามารถวัดได้ จากผลการทดลองของโทลแมนและสจ๊วร์ต พบว่าสารพาหะประจุไฟฟ้าฟรีในโลหะมีเครื่องหมายลบ และอัตราส่วนประจุของตัวพาต่อมวลใกล้เคียงกับประจุจำเพาะของอิเล็กตรอนที่ได้รับจากธาตุอื่นๆ การทดลอง ดังนั้นจึงพบว่าสารพาหะของประจุอิสระในโลหะคืออิเล็กตรอน ตามข้อมูลสมัยใหม่ โมดูลประจุอิเล็กตรอน (ประจุพื้นฐาน) คือ ตามข้อมูลสมัยใหม่ โมดูลประจุอิเล็กตรอน (ประจุพื้นฐาน) คือ: และประจุเฉพาะของมันคือ: และประจุเฉพาะของมันคือ:

(ch6) ค่าการนำไฟฟ้าที่ดีของโลหะเกิดจากอิเล็กตรอนอิสระที่มีความเข้มข้นสูง โดยมีค่าเท่ากับจำนวนอะตอมต่อหน่วยปริมาตร ค่าการนำไฟฟ้าที่ดีของโลหะอธิบายได้ด้วยอิเลคตรอนอิสระที่มีความเข้มข้นสูง ซึ่งมีค่าเท่ากับจำนวนอะตอมต่อหน่วยปริมาตร

ทฤษฎีอิเล็กทรอนิกส์แบบคลาสสิก ข้อสันนิษฐานที่ว่าอิเล็กตรอนมีความรับผิดชอบต่อกระแสไฟฟ้าในโลหะนั้นเกิดขึ้นเร็วกว่าการทดลองของโทลแมนและสจ๊วตมาก ย้อนกลับไปในปี 1900 นักวิทยาศาสตร์ชาวเยอรมัน P. Drude บนพื้นฐานของสมมติฐานของการมีอยู่ของอิเล็กตรอนอิสระในโลหะ ได้สร้างทฤษฎีอิเล็กทรอนิกส์ของการนำของโลหะ ทฤษฎีนี้ได้รับการพัฒนาในผลงานของนักฟิสิกส์ชาวดัตช์ H. Lorenz และเรียกว่าทฤษฎีอิเล็กตรอนแบบคลาสสิก ตามทฤษฎีนี้ อิเล็กตรอนในโลหะมีพฤติกรรมเหมือนแก๊สอิเล็กตรอน เหมือนกับแก๊สในอุดมคติ ก๊าซอิเล็กตรอนเติมช่องว่างระหว่างไอออนที่ก่อตัวเป็นโครงผลึกของโลหะ การสันนิษฐานว่าอิเล็กตรอนมีความรับผิดชอบต่อกระแสไฟฟ้าในโลหะนั้นเกิดขึ้นเร็วกว่าการทดลองของโทลแมนและสจ๊วตมาก ย้อนกลับไปในปี 1900 นักวิทยาศาสตร์ชาวเยอรมัน P. Drude บนพื้นฐานของสมมติฐานของการมีอยู่ของอิเล็กตรอนอิสระในโลหะ ได้สร้างทฤษฎีอิเล็กทรอนิกส์ของการนำของโลหะ ทฤษฎีนี้ได้รับการพัฒนาในผลงานของนักฟิสิกส์ชาวดัตช์ H. Lorenz และเรียกว่าทฤษฎีอิเล็กตรอนแบบคลาสสิก ตามทฤษฎีนี้ อิเล็กตรอนในโลหะมีพฤติกรรมเหมือนแก๊สอิเล็กตรอน เหมือนกับแก๊สในอุดมคติ แก๊สอิเล็กตรอนจะเติมช่องว่างระหว่างไอออนที่ก่อตัวเป็นโครงผลึกของโลหะ

อุปสรรคที่อาจเกิดขึ้น เนื่องจากปฏิกิริยากับไอออน อิเล็กตรอนสามารถออกจากโลหะได้หลังจากเอาชนะสิ่งกีดขวางที่อาจเกิดขึ้นได้เท่านั้น ความสูงของสิ่งกีดขวางนี้เรียกว่าฟังก์ชันการทำงาน ที่อุณหภูมิปกติ (ห้อง) อิเล็กตรอนไม่มีพลังงานเพียงพอที่จะเอาชนะสิ่งกีดขวางที่อาจเกิดขึ้นได้ เนื่องจากการมีปฏิสัมพันธ์กับไอออน อิเล็กตรอนสามารถออกจากโลหะได้หลังจากเอาชนะสิ่งกีดขวางที่เรียกว่าศักย์เท่านั้น ความสูงของสิ่งกีดขวางนี้เรียกว่าฟังก์ชันการทำงาน ที่อุณหภูมิปกติ (ห้อง) อิเล็กตรอนไม่มีพลังงานเพียงพอที่จะเอาชนะสิ่งกีดขวางที่อาจเกิดขึ้นได้

การนำไฟฟ้ายิ่งยวด ตามทฤษฎีอิเล็กทรอนิกส์แบบคลาสสิก สภาพต้านทานของโลหะควรลดลงแบบโมโนโทนเมื่อเย็นตัวลง โดยคงอยู่จำกัดที่อุณหภูมิทั้งหมด การพึ่งพาอาศัยกันดังกล่าวเกิดขึ้นจริงในการทดลองที่อุณหภูมิค่อนข้างสูง มากขึ้น อุณหภูมิต่ำตามคำสั่งของหลายเคลวิน ความต้านทานของโลหะหลายชนิดจะหยุดขึ้นอยู่กับอุณหภูมิและถึงค่าที่จำกัด อย่างไรก็ตาม สิ่งที่น่าสนใจที่สุดคือปรากฏการณ์ที่น่าอัศจรรย์ของตัวนำยิ่งยวดซึ่งค้นพบโดยนักฟิสิกส์ชาวเดนมาร์ก H. Kammerling-Onnes ในปี 1911 ที่อุณหภูมิจำเพาะ Tcr ซึ่งแตกต่างกันสำหรับสารต่าง ๆ ความต้านทานจะลดลงอย่างกะทันหันเป็นศูนย์ (รูปที่) อุณหภูมิวิกฤตของปรอทคือ 4.1 K สำหรับอะลูมิเนียม 1.2 K สำหรับดีบุก 3.7 K ความเป็นตัวนำยิ่งยวดนั้นไม่เพียงสังเกตพบในองค์ประกอบเท่านั้น แต่ยังพบในสารประกอบทางเคมีและโลหะผสมหลายชนิดด้วย ตัวอย่างเช่น สารประกอบของไนโอเบียมกับดีบุก (Ni3Sn) มีอุณหภูมิวิกฤตที่ 18 เค สารบางชนิดที่ผ่านที่อุณหภูมิต่ำไปสู่สถานะตัวนำยิ่งยวดไม่ใช่ตัวนำที่อุณหภูมิปกติ ในเวลาเดียวกัน ตัวนำ "ดี" เช่นทองแดงและเงินจะไม่กลายเป็นตัวนำยิ่งยวดที่อุณหภูมิต่ำ ตามทฤษฎีอิเล็กทรอนิกส์แบบคลาสสิก ความต้านทานของโลหะควรลดลงอย่างซ้ำซากจำเจเมื่อเย็นลง โดยคงอยู่อย่างจำกัดที่อุณหภูมิทั้งหมด การพึ่งพาอาศัยกันดังกล่าวเกิดขึ้นจริงในการทดลองที่อุณหภูมิค่อนข้างสูง ที่อุณหภูมิต่ำกว่าระดับหลายเคลวิน ความต้านทานของโลหะหลายชนิดจะหยุดขึ้นอยู่กับอุณหภูมิและถึงค่าที่จำกัด อย่างไรก็ตาม สิ่งที่น่าสนใจที่สุดคือปรากฏการณ์ที่น่าอัศจรรย์ของตัวนำยิ่งยวดซึ่งค้นพบโดยนักฟิสิกส์ชาวเดนมาร์ก H. Kammerling-Onnes ในปี 1911 ที่อุณหภูมิจำเพาะ Tcr ซึ่งแตกต่างกันสำหรับสารต่าง ๆ ความต้านทานจะลดลงอย่างกะทันหันเป็นศูนย์ (รูปที่) อุณหภูมิวิกฤตของปรอทคือ 4.1 K สำหรับอะลูมิเนียม 1.2 K สำหรับดีบุก 3.7 K ความเป็นตัวนำยิ่งยวดนั้นไม่เพียงสังเกตพบในองค์ประกอบเท่านั้น แต่ยังพบในสารประกอบทางเคมีและโลหะผสมหลายชนิดด้วย ตัวอย่างเช่น สารประกอบของไนโอเบียมกับดีบุก (Ni3Sn) มีอุณหภูมิวิกฤตที่ 18 เค สารบางชนิดที่ผ่านที่อุณหภูมิต่ำไปสู่สถานะตัวนำยิ่งยวดไม่ใช่ตัวนำที่อุณหภูมิปกติ ในเวลาเดียวกัน ตัวนำ "ดี" เช่นทองแดงและเงินจะไม่กลายเป็นตัวนำยิ่งยวดที่อุณหภูมิต่ำ

สารในสถานะตัวนำยิ่งยวดมีคุณสมบัติพิเศษ ในทางปฏิบัติ สิ่งที่สำคัญที่สุดของพวกเขาคือความสามารถเป็นเวลานาน (หลายปี) ในการรักษาโดยไม่ลดทอนกระแสไฟฟ้าที่ตื่นเต้นในวงจรตัวนำยิ่งยวด สารในสถานะตัวนำยิ่งยวดมีคุณสมบัติพิเศษ ในทางปฏิบัติ สิ่งที่สำคัญที่สุดของพวกเขาคือความสามารถเป็นเวลานาน (หลายปี) ในการรักษาโดยไม่ลดทอนกระแสไฟฟ้าที่ตื่นเต้นในวงจรตัวนำยิ่งยวด ทฤษฎีอิเล็กทรอนิกส์คลาสสิกไม่สามารถอธิบายปรากฏการณ์ของตัวนำยิ่งยวดได้ คำอธิบายของกลไกของปรากฏการณ์นี้ได้รับเพียง 60 ปีหลังจากการค้นพบบนพื้นฐานของแนวคิดทางกลควอนตัม ทฤษฎีอิเล็กทรอนิกส์คลาสสิกไม่สามารถอธิบายปรากฏการณ์ของตัวนำยิ่งยวดได้ คำอธิบายของกลไกของปรากฏการณ์นี้ได้รับเพียง 60 ปีหลังจากการค้นพบบนพื้นฐานของแนวคิดทางกลควอนตัม ความสนใจทางวิทยาศาสตร์ในเรื่องความเป็นตัวนำยิ่งยวดเพิ่มขึ้นเมื่อมีการค้นพบวัสดุใหม่ที่มีอุณหภูมิวิกฤตที่สูงขึ้น ขั้นตอนสำคัญในทิศทางนี้เกิดขึ้นในปี 1986 เมื่อพบว่าสารประกอบเซรามิกเชิงซ้อนหนึ่งชนิดมี Tcr = 35 K แล้วในปี 1987 นักฟิสิกส์สามารถสร้างเซรามิกใหม่ที่มีอุณหภูมิวิกฤต 98 K ซึ่งเกินอุณหภูมิ ของไนโตรเจนเหลว (77 K) ความสนใจทางวิทยาศาสตร์ในเรื่องความเป็นตัวนำยิ่งยวดเพิ่มขึ้นเมื่อมีการค้นพบวัสดุใหม่ที่มีอุณหภูมิวิกฤตที่สูงขึ้น ขั้นตอนสำคัญในทิศทางนี้เกิดขึ้นในปี 1986 เมื่อพบว่าสารประกอบเซรามิกเชิงซ้อนหนึ่งตัวมี Tcr = 35 K แล้วในปี 1987 นักฟิสิกส์สามารถสร้างเซรามิกใหม่ที่มีอุณหภูมิวิกฤต 98 K ซึ่งเกินอุณหภูมิ ของไนโตรเจนเหลว (77 K)

ความเป็นตัวนำยิ่งยวดที่อุณหภูมิสูง ปรากฏการณ์ของการเปลี่ยนผ่านของสารไปสู่สถานะตัวนำยิ่งยวดที่อุณหภูมิเกินจุดเดือดของไนโตรเจนเหลวเรียกว่าตัวนำยิ่งยวดที่อุณหภูมิสูง ในปี 1988 สารประกอบเซรามิกที่มีองค์ประกอบ Tl–Ca–Ba–Cu–O ที่อุณหภูมิวิกฤต 125 K ได้ถูกสร้างขึ้น ปรากฏการณ์ของการเปลี่ยนผ่านของสารไปสู่สถานะตัวนำยิ่งยวดที่อุณหภูมิเกินจุดเดือดของไนโตรเจนเหลวคือ เรียกว่า ตัวนำยิ่งยวดที่อุณหภูมิสูง ในปี 1988 สารประกอบเซรามิกที่มีองค์ประกอบ Tl–Ca–Ba–Cu–O ที่อุณหภูมิวิกฤต 125 K ได้ถูกสร้างขึ้น ปัจจุบัน การทำงานอย่างเข้มข้นกำลังดำเนินการเพื่อค้นหาสารใหม่ที่มีค่า Tcr สูงกว่า นักวิทยาศาสตร์หวังว่าจะได้รับสารในสถานะตัวนำยิ่งยวดที่อุณหภูมิห้อง หากสิ่งนี้เกิดขึ้น มันจะเป็นการปฏิวัติอย่างแท้จริงในด้านวิทยาศาสตร์ เทคโนโลยี และโดยทั่วไปในชีวิตของผู้คน ขณะนี้งานเร่งรัดเพื่อค้นหาสารใหม่ที่มีค่า Tcr สูงกว่า นักวิทยาศาสตร์หวังว่าจะได้รับสารในสถานะตัวนำยิ่งยวดที่อุณหภูมิห้อง หากสิ่งนี้เกิดขึ้น มันจะเป็นการปฏิวัติอย่างแท้จริงในด้านวิทยาศาสตร์ เทคโนโลยี และโดยทั่วไปในชีวิตของผู้คน ควรสังเกตว่ากลไกของการนำยิ่งยวดที่อุณหภูมิสูงของวัสดุเซรามิกยังไม่ได้รับการอธิบายอย่างสมบูรณ์ ควรสังเกตว่ากลไกของการนำยิ่งยวดที่อุณหภูมิสูงของวัสดุเซรามิกยังไม่ได้รับการอธิบายอย่างสมบูรณ์

หากต้องการใช้ตัวอย่างการนำเสนอ ให้สร้างบัญชีสำหรับตัวคุณเอง ( บัญชีผู้ใช้) Google และลงชื่อเข้าใช้: https://accounts.google.com

คำบรรยายสไลด์:

กระแสไฟฟ้าในโลหะ ชั้นประถมศึกษาปีที่ 11 อาจารย์ Kechkina N.I. เอ็มบียู " โรงเรียนมัธยม No. 12, Dzerzhinsk

กฎของโอห์มจากมุมมองของทฤษฎีอิเล็กทรอนิกส์ กระแสไฟฟ้าในโลหะเกิดจากการเคลื่อนที่ของอิเล็กตรอนอิสระ ประสบการณ์ E. Rikke ผลลัพธ์: ตรวจไม่พบการแทรกซึมของทองแดงในอะลูมิเนียม การทดลอง L.I. Mandelstam และ N.D. Papalexy 1912 R. Tolman และ T. Stewart 1916 C-cylinder; Ш - แปรง (หน้าสัมผัส); OO ' - ครึ่งแกนแบบแยกเดี่ยว ผลลัพธ์: เมื่อหยุด เข็มกัลวาโนมิเตอร์จะเบี่ยงเบนเพื่อแก้ไขกระแส ตามทิศทางของกระแส พวกเขาระบุว่าอนุภาคลบเคลื่อนที่โดยความเฉื่อย ในแง่ของประจุอิเล็กตรอน

เส้นทางอิสระเฉลี่ย λ คือระยะห่างเฉลี่ยระหว่างการชนกันของอิเล็กตรอนที่มีข้อบกพร่องสองครั้งติดต่อกัน การละเมิดความต้านทานไฟฟ้าของคาบของผลึกขัดแตะ สาเหตุ: การเคลื่อนที่ด้วยความร้อนของอะตอม การปรากฏตัวของสิ่งสกปรก การกระเจิงของอิเล็กตรอน การวัดการกระเจิง ทฤษฎีอิเล็กทรอนิกส์คลาสสิกของลอเรนซ์ (การนำไฟฟ้าของโลหะ): มีอิเล็กตรอนอิสระในตัวนำที่เคลื่อนที่อย่างต่อเนื่องและสุ่ม แต่ละอะตอมสูญเสียอิเล็กตรอน 1 ตัวเพื่อกลายเป็นไอออน λ เท่ากับระยะห่างระหว่างไอออนในโครงผลึกของตัวนำ e คือประจุของอิเล็กตรอน C n คือจำนวนอิเล็กตรอนที่ผ่านหน้าตัดของตัวนำในหน่วย เวลา m – มวลอิเล็กตรอน kg u – ความเร็วเฉลี่ยรูต-ค่าเฉลี่ยกำลังสองของการเคลื่อนที่แบบสุ่มของอิเล็กตรอน m/s γ

กฎจูล-เลนซ์จากมุมมองของทฤษฎีอิเล็กทรอนิกส์ γ กฎจูล-เลนซ์ในรูปแบบดิฟเฟอเรนเชียล ทฤษฎีอิเล็กทรอนิกส์คลาสสิกของลอเรนซ์อธิบายกฎของโอห์มและจูล-เลนซ์ ซึ่งได้รับการยืนยันจากการทดลอง ข้อสรุปจำนวนหนึ่งไม่ได้รับการยืนยันจากการทดลอง แต่ ความต้านทาน (ส่วนกลับของการนำไฟฟ้า) เป็นสัดส่วนกับรากที่สองของอุณหภูมิสัมบูรณ์ ทฤษฎีอิเล็กทรอนิกส์คลาสสิกของลอเรนซ์มีข้อจำกัดในการบังคับใช้ การทดลอง ρ~ T

ในหัวข้อ: การพัฒนาระเบียบวิธี การนำเสนอ และหมายเหตุ

กระแสไฟฟ้าในโลหะ

หลักฐานที่น่าเชื่อถือที่สุดเกี่ยวกับธรรมชาติทางอิเล็กทรอนิกส์ของกระแสในโลหะได้มาจากการทดลองกับความเฉื่อยของอิเล็กตรอน แนวคิดของการทดลองดังกล่าวและผลลัพธ์เชิงคุณภาพแรกเป็นของนักฟิสิกส์ชาวรัสเซีย...

หัวข้อ "กระแสไฟฟ้าในโลหะ" วัตถุประสงค์ของบทเรียน: เพื่อศึกษาธรรมชาติของกระแสไฟฟ้าในโลหะต่อไปให้ทดลองศึกษาผลกระทบของกระแสไฟฟ้า วัตถุประสงค์ของบทเรียน: ทางการศึกษา - ...

ระดับ: 11

การนำเสนอสำหรับบทเรียน

ย้อนกลับไปข้างหน้า

ความสนใจ! การแสดงตัวอย่างสไลด์มีวัตถุประสงค์เพื่อให้ข้อมูลเท่านั้นและอาจไม่ได้แสดงถึงขอบเขตทั้งหมดของการนำเสนอ หากคุณสนใจงานนี้ โปรดดาวน์โหลดเวอร์ชันเต็ม

วัตถุประสงค์ของบทเรียน:

เพื่อเปิดเผยแนวคิดเกี่ยวกับลักษณะทางกายภาพของกระแสไฟฟ้าในโลหะ การยืนยันการทดลองของทฤษฎีอิเล็กทรอนิกส์

ดำเนินการสร้างแนวคิดทางวิทยาศาสตร์ตามธรรมชาติในหัวข้อที่กำลังศึกษาต่อไป

สร้างเงื่อนไขสำหรับการก่อตัวของความสนใจทางปัญญากิจกรรมของนักเรียน

การก่อตัวของทักษะ

การก่อตัวของการสื่อสารสื่อสาร

อุปกรณ์: สมุดบันทึก SMART Board ที่ซับซ้อนเชิงโต้ตอบ, เครือข่ายท้องถิ่นคอมพิวเตอร์ อินเตอร์เน็ต

วิธีการสอนบทเรียน: รวมกัน

Epigraph ของบทเรียน:

พยายามทำความเข้าใจวิทยาศาสตร์ให้ลึกซึ้งยิ่งขึ้น
โหยหาความรู้อันเป็นนิรันดร์
ความรู้แรกเท่านั้นที่จะส่องสว่างแก่คุณ
คุณจะรู้ว่า: ความรู้ไม่มีขีดจำกัด

Ferdowsi
(กวีชาวเปอร์เซียและทาจิกิสถาน 940-1030)

แผนการเรียน.

I. ช่วงเวลาจัดงาน

ครั้งที่สอง งานกลุ่ม

สาม. อภิปรายผลการติดตั้งการนำเสนอ

IV. การสะท้อน

V. การบ้าน

ระหว่างเรียน

สวัสดีทุกคน! นั่งลง. วันนี้เราจะทำงานเป็นกลุ่ม

งานสำหรับกลุ่ม:

I. ลักษณะทางกายภาพของประจุในโลหะ

ครั้งที่สอง ประสบการณ์ของเคริกเกะ

สาม. ประสบการณ์ของสจ๊วต, โทลแมน. ประสบการณ์ของ Mandelstam, Papaleksi

IV. ทฤษฎีดรู๊ด

V. ลักษณะโวลต์แอมแปร์ของโลหะ กฎของโอห์ม

หก. การพึ่งพาความต้านทานของตัวนำต่ออุณหภูมิ

ปกเกล้าเจ้าอยู่หัว ตัวนำยิ่งยวด

1. การนำไฟฟ้าคือความสามารถของสารในการนำกระแสไฟฟ้าภายใต้อิทธิพลของสนามไฟฟ้าภายนอก

ตามลักษณะทางกายภาพของประจุ - พาหะของกระแสไฟฟ้า การนำไฟฟ้าแบ่งออกเป็น:

ก) อิเล็กทรอนิกส์

ข) อิออน

ข) ผสม

2. สำหรับแต่ละสารภายใต้เงื่อนไขที่กำหนด การพึ่งพาความแรงของกระแสบนความต่างศักย์เป็นลักษณะเฉพาะ

ตามสภาพต้านทานของสาร เป็นเรื่องปกติที่จะแบ่งออกเป็น:

ก) ตัวนำ (p< 10 -2 Ом*м)

B) อิเล็กทริก (p\u003e 10 -8 โอห์ม * ม.)

C) เซมิคอนดักเตอร์ (10 -2 Ohm * m> p> 10 -8 Ohm * m)

อย่างไรก็ตาม การแบ่งดังกล่าวมีเงื่อนไข เนื่องจากภายใต้อิทธิพลของปัจจัยหลายประการ (ความร้อน การฉายรังสี สิ่งเจือปน) ความต้านทานของสารและลักษณะโวลต์แอมแปร์เปลี่ยนแปลง และบางครั้งก็มีนัยสำคัญอย่างมาก

3. ตัวพาประจุฟรีในโลหะคืออิเล็กตรอน พิสูจน์โดยการทดลองคลาสสิก K. Rikke (1901) - นักฟิสิกส์ชาวเยอรมัน; แอล.ไอ. Mandelstam และ N. D. Papaleksi (1913) - เพื่อนร่วมชาติของเรา T. Stewart และ R. Tolman (1916) - นักฟิสิกส์ชาวอเมริกัน

ประสบการณ์ของคุณริกเกะ

Rikke พับกระบอกสูบที่ชั่งน้ำหนักไว้ล่วงหน้าสามอัน (ทองแดงสองอันและอะลูมิเนียมหนึ่งอัน) ด้วยปลายขัดเงาเพื่อให้อันหนึ่งอะลูมิเนียมอยู่ระหว่างอันทองแดง จากนั้นกระบอกสูบก็รวมอยู่ในโซ่ กระแสตรง: ผ่านมาได้ระหว่างปี กระแสสูง. ในช่วงเวลานั้น ประจุไฟฟ้าประมาณ 3.5 ล้าน C ผ่านกระบอกสูบไฟฟ้า ปฏิสัมพันธ์ทุติยภูมิของกระบอกสูบที่ดำเนินการได้ถึง 0.03 มก. แสดงให้เห็นว่ามวลของกระบอกสูบไม่เปลี่ยนแปลงอันเป็นผลมาจากการทดลอง เมื่อตรวจสอบปลายสัมผัสภายใต้กล้องจุลทรรศน์ พบว่ามีร่องรอยการแทรกซึมของโลหะเพียงเล็กน้อยเท่านั้น ซึ่งไม่เกินผลของการแพร่กระจายของอะตอมในของแข็งทั่วไป ผลการทดลองแสดงให้เห็นว่าไอออนไม่มีส่วนร่วมในการถ่ายเทประจุในโลหะ

แอล.ไอ. แมนเดลสแตม

น. Papalexy

ประสบการณ์ของ L.I. Mandelstam และ N.D. Papaleksi

นักวิทยาศาสตร์ชาวรัสเซีย L. I. Mandelstam (1879-1949; ผู้ก่อตั้งโรงเรียนฟิสิกส์วิทยุ) และ N. D. Papaleksi (1880-1947; นักฟิสิกส์โซเวียตที่ใหญ่ที่สุด, นักวิชาการ, ประธานสภาวิทยาศาสตร์วิทยุและวิศวกรรมวิทยุของ All-Union ภายใต้ Academy of Sciences of the USSR) ในปี 1913 ได้มอบประสบการณ์ดั้งเดิม พวกเขาเอาขดลวดและเริ่มบิดไปในทิศทางที่ต่างกัน

ผ่อนคลาย เช่น ตามเข็มนาฬิกา แล้วหยุดกะทันหัน - ถอยกลับ

พวกเขาให้เหตุผลดังนี้: ถ้าอิเล็กตรอนมีมวลจริง ๆ แล้วเมื่อขดลวดหยุดกะทันหัน อิเล็กตรอนควรจะเคลื่อนที่ต่อไปด้วยความเฉื่อยชั่วขณะหนึ่ง การเคลื่อนที่ของอิเล็กตรอนผ่านเส้นลวดเป็นกระแสไฟฟ้า ตามที่วางแผนไว้จึงเกิดขึ้น เราต่อโทรศัพท์เข้ากับปลายสายและได้ยินเสียง เมื่อได้ยินเสียงในโทรศัพท์ กระแสจึงไหลผ่าน

ที. สจ๊วต

ประสบการณ์ของ T. Stewart และ R. Tolman

ลองใช้ขดลวดที่สามารถหมุนรอบแกนของมันได้ ปลายของขดลวดเชื่อมต่อกับกัลวาโนมิเตอร์โดยใช้หน้าสัมผัสแบบเลื่อน หากขดลวดซึ่งหมุนเร็วถูกเบรกอย่างแรง อิเล็กตรอนอิสระในเส้นลวดจะเคลื่อนที่ต่อไปด้วยความเฉื่อย อันเป็นผลมาจากการที่กัลวาโนมิเตอร์ต้องลงทะเบียนพัลส์ปัจจุบัน

ทฤษฎีดรูด

อิเล็กตรอนในโลหะถือเป็นแก๊สอิเล็กตรอน ซึ่งสามารถใช้ทฤษฎีจลนศาสตร์ของแก๊สได้ เชื่อกันว่าอิเล็กตรอน เช่น อะตอมของแก๊สในทฤษฎีจลนศาสตร์ เป็นทรงกลมแข็งเหมือนกันที่เคลื่อนที่เป็นเส้นตรงจนชนกัน สันนิษฐานว่าระยะเวลาของการชนกันครั้งเดียวนั้นไม่มีนัยสำคัญ และไม่มีแรงอื่นใดกระทำการระหว่างโมเลกุล ยกเว้นที่เกิดขึ้นในขณะที่เกิดการชน เนื่องจากอิเล็กตรอนเป็นอนุภาคที่มีประจุลบ ดังนั้นเพื่อให้เป็นไปตามสภาวะของความเป็นกลางทางไฟฟ้าในของแข็ง จึงต้องมีอนุภาคชนิดอื่นซึ่งมีประจุบวก ดรูดแนะนำว่าประจุบวกที่ชดเชยนั้นเป็นของอนุภาค (ไอออน) ที่หนักกว่ามาก ซึ่งเขาคิดว่าไม่สามารถเคลื่อนที่ได้ ในช่วงเวลาของ Drude ยังไม่เป็นที่แน่ชัดว่าทำไมโลหะจึงมีอิเล็กตรอนอิสระและไอออนที่มีประจุบวกอยู่ในโลหะ และไอออนเหล่านี้คืออะไร เฉพาะทฤษฎีควอนตัมของของแข็งเท่านั้นที่สามารถให้คำตอบสำหรับคำถามเหล่านี้ อย่างไรก็ตาม สำหรับสารหลายชนิด เราสามารถสรุปง่ายๆ ได้ว่าก๊าซอิเล็กตรอนประกอบด้วยเวเลนซ์อิเล็กตรอนภายนอกที่จับกับนิวเคลียสอย่างอ่อน ซึ่งถูก "ปลดปล่อย" ในโลหะและสามารถเคลื่อนที่ได้อย่างอิสระผ่านโลหะ ในขณะที่นิวเคลียสของอะตอมที่มีอิเล็กตรอนภายใน เปลือก (แกนอะตอม) ยังคงไม่เปลี่ยนแปลง และเล่นบทบาทของไอออนบวกคงที่ของทฤษฎี Drude

กระแสไฟฟ้าในโลหะ

โลหะทั้งหมดเป็นตัวนำกระแสไฟฟ้าและประกอบด้วยโครงผลึกเชิงพื้นที่ ซึ่งโหนดซึ่งตรงกับศูนย์กลางของไอออนบวก และอิเล็กตรอนอิสระจะเคลื่อนที่แบบสุ่มรอบๆ ไอออน

พื้นฐานของทฤษฎีการนำไฟฟ้าของโลหะทางอิเล็กทรอนิกส์

โมเดลต่อไปนี้สามารถอธิบายโลหะได้: ผลึกตาข่ายของไอออนถูกแช่อยู่ในแก๊สอิเล็กตรอนในอุดมคติที่ประกอบด้วยอิเล็กตรอนอิสระ ในโลหะส่วนใหญ่ แต่ละอะตอมจะแตกตัวเป็นไอออน ดังนั้นความเข้มข้นของอิเล็กตรอนอิสระจึงประมาณเท่ากับความเข้มข้นของอะตอม 10 23 - 10 29 ม. -3 และแทบไม่ขึ้นอยู่กับอุณหภูมิเลย
อิเล็กตรอนอิสระในโลหะมีการเคลื่อนไหวที่วุ่นวายอย่างต่อเนื่อง
กระแสไฟฟ้าในโลหะเกิดขึ้นจากการเคลื่อนที่ตามคำสั่งของอิเล็กตรอนอิสระเท่านั้น
การชนกับไอออนที่สั่นสะเทือนที่โหนดของโครงผลึก อิเล็กตรอนจะให้พลังงานส่วนเกินแก่พวกมัน นี่คือสาเหตุที่ตัวนำร้อนขึ้นเมื่อกระแสไหล

กระแสไฟฟ้าในโลหะ

ตัวนำยิ่งยวด

ปรากฏการณ์ของการลดความต้านทานเป็นศูนย์ที่อุณหภูมิอื่นที่ไม่ใช่ศูนย์สัมบูรณ์เรียกว่าตัวนำยิ่งยวด วัสดุที่แสดงความสามารถในการผ่านที่อุณหภูมิอื่นที่ไม่ใช่ศูนย์สัมบูรณ์ไปสู่สถานะตัวนำยิ่งยวดเรียกว่าตัวนำยิ่งยวด

การผ่านของกระแสไฟฟ้าในตัวนำยิ่งยวดเกิดขึ้นโดยไม่มีการสูญเสียพลังงาน ดังนั้น เมื่อตื่นเต้นในวงแหวนตัวนำยิ่งยวด กระแสไฟฟ้าสามารถคงอยู่อย่างไม่มีกำหนดโดยไม่มีการเปลี่ยนแปลง

มีการใช้วัสดุตัวนำยิ่งยวดในแม่เหล็กไฟฟ้าแล้ว การวิจัยกำลังดำเนินการเพื่อสร้างสายไฟฟ้าตัวนำยิ่งยวด

การนำปรากฏการณ์ของตัวนำยิ่งยวดไปใช้ในทางปฏิบัติในวงกว้างอาจกลายเป็นความจริงได้ในอีกไม่กี่ปีข้างหน้า อันเนื่องมาจากการค้นพบเซรามิกส์ยิ่งยวดในปี 1986 ซึ่งเป็นสารประกอบของแลนทานัม แบเรียม ทองแดง และออกซิเจน ความเป็นตัวนำยิ่งยวดของเซรามิกดังกล่าวจะคงอยู่จนถึงอุณหภูมิประมาณ 100 K

ทำได้ดีมากเด็กชาย! พวกเขาทำได้ดีมาก ปรากฏว่าเป็นการนำเสนอที่ดี ขอบคุณสำหรับบทเรียน!

วรรณกรรม.

กอร์บุชิน Sh.A. บันทึกอ้างอิงสำหรับการศึกษาฟิสิกส์สำหรับหลักสูตรมัธยมศึกษาตอนต้น - Izhevsk "Udmurtia", 1992
ลานิน่า ไอ.ญ่า. การก่อตัวของความสนใจทางปัญญาของนักเรียนในบทเรียนฟิสิกส์: หนังสือสำหรับครู – ม.: การตรัสรู้, 1985.
บทเรียนฟิสิกส์ในโรงเรียนสมัยใหม่ ค้นหาครูอย่างสร้างสรรค์: หนังสือสำหรับครู / คอมพ์. E.M. Braverman / เรียบเรียงโดย V.G. Razumovsky.- M .: การตรัสรู้, 1993
ดิเกเลฟ เอฟเอ็ม จากประวัติศาสตร์ฟิสิกส์และชีวิตของผู้สร้าง: หนังสือสำหรับนักเรียน - ม.: การศึกษา, 2529
Kartsev V.L. การผจญภัยของสมการอันยิ่งใหญ่ - ฉบับที่ 3 - ม.: ความรู้, 1986. (ชีวิตของความคิดที่ยอดเยี่ยม).

กระแสไฟฟ้าในโลหะ Savvateeva Svetlana Nikolaevna ครูสอนฟิสิกส์ MBOU "โรงเรียนมัธยม Kemetskaya" ของเขต Bologovsky ของภูมิภาคตเวียร์ วันนี้ในบทเรียน ความลับจะชัดเจน อะไรที่ซ่อนอยู่เบื้องหลังแนวคิด "ตัวพาปัจจุบันในโลหะ"?อะไรคือความยากลำบากของทฤษฎีคลาสสิกของการนำไฟฟ้าของโลหะ? ทำไมหลอดไส้ถึงไหม้? ทำไมพวกเขาถึงไหม้เมื่อเปิดเครื่อง?จะสูญเสียความต้านทานได้อย่างไร? ทำซ้ำ